Диагональный компонент

Cтраница 2

Известно также, что сумма диагональных компонентов является инвариантом. [16]

Что касается логарифмических членов в диагональных компонентах Н, их возрастание при t - 0 есть лишь кажущаяся неустойчивость. [17]

Оу, Oz, заключим, что диагональные компоненты матрицы ( 5) - их для сокращения записи принято обозначать через /, Л /, Уг - представляют собой моменты инерции тела относительно осей Ох, Оу и Oz. Недиагональные компоненты матрицы ( 5), взятые с положительными знаками, называют центробежными моментами инерции или произведениями инерции в соответствующих плоскостях. [18]

Вообще, в силу определения аитисимметрического тензора его диагональные компоненты равны нулю. [19]

Возвращаясь к тензору напряжений (1.1), мы можем различить диагональные компоненты си, которые называются нормальными напряжениями, и недиагональные oij ( i j), которые называются сдвиговыми ( касательными) напряжениями. Соответствующим изменением системы координат данный тензор напряжений может всегда быть приведен к диагональному виду, когда только диагональные компоненты не равны нулю. Эти напряжения оь os, 03 называются главными напряжениями. [20]

Изменение нормированной смешанной корреляционной функции сгжу электрического и магнитного полей излучения черного тела при перемещении вдоль оси z ( г1 ( тг & вТ / Я ( Mehta and Wolf, 1964a. [21]

Из-за наличия множителя е - / в (13.1.25) все диагональные компоненты сг - ( г, t) обращаются в нуль. Это означает, что параллельные составляющие электрического и магнитного полей всегда некоррелированы. Кроме того, если г 0 или Г2 FI в (13.1.25), то сразу видно, что трехмерный интеграл по k обращается в нуль по соображениям симметрии. Следовательно, между составляющими электрического и магнитного полей в одной и той же пространственной точке отсутствует временная когерентность. [22]

Коши - Грина равны удвоенным компонентам тензора больших деформаций, а к диагональным компонентам, кроме того, прибавляется единица. [23]

Таким образом, выполненным анализом установлен физический смысл компонент тензора (1.2.28) и якобиана (1.2.13): диагональные компоненты этого тензора характеризуют изменение линейных размеров окрестности движущейся материальной частицы, боковые компоненты определяют изменение угловых размеров этой окрестности, а якобиан преобразования координат равен отношению текущего значения ее объема к его начальному значению. [24]

Таким образом, выполненным анализом установлен физический смысл компонент тензора (1.2.46) и якобиана (1.2.20): диагональные компоненты этого тензора характеризуют изменение линейных размеров окрестности движущейся материальной частицы, боковые компоненты определяют изменение угловых размеров этой окрестности, а якобиан преобразования координат равен отношению ее исходного объема к его текущему значению. [25]

При отождествлении К, л с постоянными Ляме, а главных относительных удлинений 8S с диагональными компонентами ess линейного тензора деформации приходим к известному выражению удельной потенциальной энергии в линейной теории упругости. [26]

В соответствии с этим отличными от нуля компонентами полного тензора натяжения поверхности нити ( включающего и упругую часть) оказываются лишь диагональные компоненты. [27]

Прежде всего заметим, что тензор & ] как всякий симметричный тензор второго ранга можно привести к главным осям, так что в нем останутся лишь три диагональные компоненты, а остальные будут равны нулю. [28]

Ша сплошной среды также определя-етоя симметричным тензором, диагональные компоневты которого характеризуют относительные линейные деформации в соответствующих направлениях, кедаагонадьные ксййтенты - деформации сдвига, а сумма диагональных компонентов - относителы. [29]

Предполагая, что частицы обладают определенными значениями проекции спина, мы тем самым предполагаем приведенной к диагональному виду также и статистическую матрицу пар ( р) функции же na ( p) с a 1 / 2 являются при этом ее диагональными компонентами. [30]

Страницы: 1 2 3 4