Диаграмма - фейнман
Cтраница 1
 |
Неупругое электрон-протонное рассеяние. Начальная и конечная энергии электрона равны. о н Е. [1] |
Диаграмма Фейнмана для этого процесса изображена на рис. 1.9. Величина М - это инвариантная масса конечного адронного состояния ( определение см. в гл. [2]
Диаграммы Фейнмана названы в [3] китайскими характеристическими диаграммами. [3]
Для диаграммы Фейнмана F обозначим через Т множество ее трехвалентных вершин, через U - множество одновалентных ( внешних) вершин, и через Е - множество ее вершин. [4]
Примеры диаграмм Фейнмана приведены на рис. 3.1 и 3.2. На рис. 3.1, а представлено рассеяние электрона на электроне. Прямые линии изображают движение электронов ( стрела времени направлена слева направо), волнистая - виртуальный фотон. Точки, соответствующие испусканию и поглощению фо-на 3ываются вершинами. [5]
На диаграммах Фейнмана, принято считать, что ось времени направлена горизонтально слева направо. Теперь мы можем прочитать диаграмму на рисунке 1: один электрон испускает в точке 1 виртуальный фотон, который затем ( в точке 2) поглощается другим электроном. В результате обмена электронов фотонами и происходит их рассеяние друг на друге. Читателя не должно ввести в заблуждение то, что линии, представляющие на диаграмме электроны, параллельны друг другу. [6]
Внутренние линии диаграмм Фейнмана играют в инвариантной теории возмущений роль, аналогичную роли промежуточных состояний в обычной теории. Характер этих состояний, однако, в обеих теориях различен. В обычной теории в промежуточных состояниях сохраняется импульс ( трехмерный), но ие сохраняется энергия; в этом смысле о них говорят как о виртуальных состояниях. [7]
Внутренние линии диаграмм Фейнмана играют в инвариантной теории возмущений роль, аналогичную роли промежуточных состояний в обычной теории. Характер этих состояний, однако, в обеих теориях различен. [8]
Каждому узлу диаграммы Фейнмана ( или каждому оператору вершинной части) будет соответствовать при этом множитель F, зависящий от импульсов, сходящихся в этом узле. [9]
В этом случае диаграмма Фейнмана имеет 3 электромагнитные вершины ( рис. 99) вследствие чего вероятность такого процесса должна быть в 1 / а137 раз меньше, чем распада на два у-кванта. [10]
С точки зрения диаграмм Фейнмана аномалии могут возникать лишь з тех амплитудах, которые нарушают четность. [11]
Хотя модели с диаграммами Фейнмана и реджеонное исчисление дали много информации об ожидаемых свойствах реджевских разрезов, они не дают возможности определить величину вклада разрезов по отношению к полюсам и поэтому не дают возможности определить, насколько важны разрезы в действительности. [12]
Фер-миевскне петли в диаграммах Фейнмана должны быть регуляризо-ваны, например, методом Паули - Вплларса, в котором к данной петле прибавляют петли с массивными гостовскими фермпонамп с теми же квантовыми числами, что и у исходного фермпевского поля, Поэтому, еслп гостовские массовые члены Паули - Вплларса отвечают симметриям теории, то аномалий не будет. Любая симметрия, которая нарушается регуляризацией Паули - Вилларса, является потенциально аномальной. Следовательно, важен вопрос - в каких размерностях d пространства-времени массовые члены Паули - Вилларса для фермионов сохраняют симметрии. [13]
Эти графики известны как диаграммы Фейнмана, они были впервые введены Фейнманом в квантовой электродинамике. [14]
Обсудим некоторые стороны наглядного толкования диаграмм Фейнмана. Поэтому внешние линии диаграмм условно трактуются как линии вхождения электрона в точку взаимодействия, а сама вершина - как место взаимодействия [ 94, с. Для свободных частиц определенное значение имеет не координата, а импульс, поэтому линии на диаграммах снабжаются значениями импульсов до и после взаимодействия. Для внутренних линий, соответствующих виртуальным состояниям, значения импульса не указываются. [15]
Страницы: 1 2 3 4