Cтраница 4
Во всяком случае, эти непростые величины нового типа возникают в таких задачах, как вычисление переходов вакуум - вакуум с помощью диаграмм Фейнмана. Переходы вакуум - вакуум следует учитывать в картине Шредингера, но они не существенны с физической точки зрения и значительно усложняют вычисления. Поэтому я полагаю, что необходимо оставаться в рамках картины Гейзен-берга, в которой переходы вакуум - вакуум вообще не появляются, и мы можем работать с математическими уравнениями в гильбертовом пространстве. Я потратил немало времени, пытаясь найти правильные уравнения и теперь довольно твердо убежден, что правильные основные уравнения еще не открыты. [46]
В квантовой теории псевдоскалярного мезонного поля с псевдоскалярной связью, так же как и в квантовой электродинамике, расходящимися являются матричные элементы следующих диаграмм Фейнмана: 1) собственно-энергетических частей фермиона и мезона; 2) вершинной части; 3) части рассеяния мезона на мезоне. В первых двух случаях удастся устранить расходимости путем перенормировки мезонного заряда G и масс нуклона и мезона. В результате перенормировки массы мезона в операторе энергии взаимодействия возникает контрчлен вида - 6 12фа ( дг) В третьем случае нельзя устранить расходимость, основываясь на требовании калибровочной инвариантности, как это делалось в квантовой электродинамике. [47]
Обратим внимание на то, что формальное описание перехода от одной из указанных реакций к другой путем изменения знака всех 4-импульсов на диаграммах Фейнмана отвечает смыслу операции ОРТ как 4-инверсии. [48]
Кроме обсуждавшихся выше типов массовых сингу-лярностей, существование к-рых не зависит от наличия или отсутствия в соответствующей теории ультрафиолетовых расходимостей, в норенормированных диаграммах Фейнмана для пропагаторов и вершинных ф-ций в КЭД и КХД могут присутствовать массовые сингулярности, появление к-рых обусловлено выбором процедуры перенормировки. [49]
Рассмотрим теперь процессы квантовой электродинамики ( сначала, для простоты, без участия мюонов) с точки зрения изложенной в § 5 техники диаграмм Фейнмана. Как мы уже говорили, смысл диаграмм Фейнмана состоит в том, что амплитуда исследуемого процесса выражается через цепочку амплитуд других, более элементарных ( но, как правило, виртуальных) процессов. [50]
Как видно из рисунка, заряд меняется на - 1 в лептонпой ( д -) и на-р-1 в адронной ( рп) вершинах диаграммы Фейнмана. [51]
Указанная теорема играет здесь роль, аналогичную роли теоремы Вика в квантовой электродинамике, а отдельные члены ряда могут быть изображены графиками, аналогичными диаграммам Фейнмана. [52]
Указанная теорема играет здесь роль, аналогичную роли теоремы Вика в квантовой электродинамике, а отдельные члены ряда могут быть изображены графиками, аналогичными диаграммам Фейнмана. [53]
Мы видим, таким образом, что установленные выше ( см. § 111) физические условия оказываются достаточными для однозначной регуляризации всех встречающихся в теории диаграмм Фейнмана. [54]