Рассматриваемый кристалл

Cтраница 3

Частоты Й2, определяющиеся формулой (4.16), составляют спектр комбинационного рассеяния рассматриваемого кристалла. [31]

Правильность значения координационного числа 6, а не 4 для алюминия в рассматриваемом кристалле подкрепляется следующими аргументами. Если координационное число алюминия будет равно 4, то исходя из состава А1Рз на каждый атом фтора будет приходиться 4 / з атома алюминия; отсюда следует, что некоторые атомы фтора оказываются связанными с одним атомом алюминия, а другие - с двумя. [32]

Правильность значения координационного числа 6, а не 4 для алюминия в рассматриваемом кристалле подкрепляется следующими аргументами. Если координационное число алюминия будет равно 4, то исходя из состава AlFs на каждый атом фтора будет приходиться 4 / 3 атома алюминия; отсюда следует, что некоторые атомы фтора оказываются связанными с одним атомом алюминия, а другие с двумя. [33]

Принцип Неймана утверждает, что если преобразование координат входит в группу преобразований симметрии рассматриваемого кристалла, то тензор коэффициентов диффузии остается при таком преобразовании инвариантным. В общем случае координаты тензора коэффициентов диффузии при переходе от старой системы координат xt к новой системе координат Xi преобразуются следующим образом. [34]

Сечения рассчитанных изо.| Вид изочастотных поверхностей вблизи конической точки. [35]

Значение cok в конической точке определяется конкретным видом силовой матрицы А ( п) рассматриваемого кристалла. [36]

Общий ход кривых U ( р) и е ( р) сходен для всех трех рассматриваемых кристаллов. [37]

Величина Z), согласно определению ( 23 14), является коэффициентом диффузии внедренных атомов С в рассматриваемом кристалле с двумя замещаемыми атомами С типами междоузлий. [38]

Рассмотрен процесс на границе кристалл - раствор в предположении, что эта граница идеально гладкая и соответствует некоторой плоскости hkl рассматриваемого кристалла. [39]

Чем больше ширина запретного промежутка ( зоны), тем меньше вероятность этого процесса, а следовательно, и проводимость рассматриваемого кристалла. [40]

Особое состояние поверхности кристалла макроскопически описывается поверхностной энергией 012, где подстрочные индексы означают две соприкасающиеся фазы, одна из которых - рассматриваемый кристалл, а другая может быть вакуумом, газом, жидкостью или твердым телом. [41]

Наконец, самостоятельный интерес представляет вопрос о практических применениях фоторефрактивных сред и конкретных устройств обработки информации и управления лазерным излучением с помощью рассматриваемых кристаллов. [42]

Величина в скобках, в данном случае равная In 2 ( a ln2), не зависит ни от каких факторов, кроме геометрии рассматриваемого кристалла. [43]

Вемтл [83] провел всестороннее исследование сил осцилляторов и обнаружил, что их поведение согласуется с зависимостью у2 - d, причем константа пропорциональности зависит от типа рассматриваемого кристалла. Значения, приведенные в табл. 4.1, иллюстрируют отмеченные свойства для тетраэдри-ческих кристаллов. [44]

Установим теперь связь результатов этой главы с зонной картиной электронного спектра, введенной нами в разд. Рассматриваемые кристаллы имеют трансляционную симметрию простой кубической решетки. Для описания электронных состояний мы использовали волновые векторы, область изменения которых была ограничена зоной Бриллюэна. При этом любой волновой вектор, отличающийся от волнового вектора в пределах зоны Бриллюэна на вектор обратной решетки, мы называли эквивалентным волновым вектором. В приближении почти свободных электронов нам пришлось рассматривать волновые векторы для большинства состояний, лежащие вне зоны Бриллюэна. Такое рассмотрение носит название схемы расширенных зон. Она наиболее удобна для описания свойств металлов. Чтобы связать энергетический спектр свободных электронов со спектром в зоне Бриллюэна, заметим, что область обратного пространства, содержащая точку k0 и ограниченная по любому направлению ближайшими плоскостями брэггов-ского отражения, является первой зоной Бриллюэна. В простой кубической решетке - это куб, изображенный на рис, 16.4. Тогда энергию электрона E n2k2 / 2m с k, лежащим вне зоны Бриллюэна, можно изобразить в виде функции эквивалентного вектора k - q, который лежит уже в пределах зоны Бриллюэна. Такая процедура использовалась нами на рис. 2.2 6, где изображены энергетические зоны в модели почти свободных электронов. Как показано на рис. 16.6, именно таким образом состояния в треугольных областях, расположенные вне первой зоны Бриллюэна, и содержащиеся в них сегменты поверхности Ферми приводятся в первую зону Бриллюэна. В результате мы получаем так называемую схему приведенных зон. [45]

Страницы: 1 2 3 4