Cтраница 2
В рамках метода функций Грина весьма ясное и систематическое описание различных приближений получается с помощью диаграммного представления аналитических выражений, которые получаются из уравнений, приведенных в гл. [16]
Чтобы облегчить приложение метода функции Грина к двухразмерным задачам, помимо тех, что были подвергнуты рассмотрению в гл. [17]
Относительно определения П методом функций Грина см. гл. [18]
Вычислим теперь с помощью метода функций Грина энергию связи N в GaP. [19]
Это уравнение можно решить методом функций Грина [37], рассматривая правую часть как член, описывающий источник, и используя функцию Грина, представляющую собой решение данного уравнения в случае, когда правая часть описывает точечный источник. [20]
Теперь становится ясно, почему метод функций Грина является эффективным для вывода кинетического уравнения только в тех случаях, когда система достаточно хорошо описывается в квазичастичном приближении. [21]
Эта формула и служит основой метода функции Грина решения задачи Дирихле в пространстве. [22]
Эта формула и служит основой метода функции Грина решения задачи Дирихле в пространстве. [23]
Основу расчетного аппарата теории Фейнмана составляет метод функции Грина. [24]
Для решения неоднородных краевых задач часто используется метод функции Грина. [25]
Применим для решения задачи (2.65) - (2.67) метод функций Грина. Однако построение такой функции Грина представляет собой отдельную сложную задачу статистической механики композитов. [26]
Хотя рассмотренные выше методы ППВ, ОПВ и метод функций Грина включают некоторые допущения, заимствованные из атомных расчетов, и апеллируют к эксперименту, они в основном должны рассматриваться как неэмпн-рпчсскпе, п оныт их применения к расчету зонной структуры разнообразных кристаллов свидетельствует о возможности успешной неэмппрической трактовки электронной структуры твердого тела. [27]
Метод ОПВ по сравнению с методом ППВ п методом функций Грина имеет то несомненное преимущество, что он не связан со специфической ЗМТ-формой одноэлектронного потенциала в кристалле. В то же время направленный характер тетраэдрических связен плохо согласуется с предположением о сферической симметрии потенциала внутри отдельных атомных сфер. [28]
Тем не менее, нам кажется, более приемлем метод функций Грина или метод расчета матрицы плотности. Эдварде первый обратил внимание на огромные возможности приближенного метода функций Грина. [29]
Ввиду большого числа частиц, находящихся в потоке, метод функции Грина выгоден тем, что полная скорость выражается в виде суммы вкладов от каждой границы, связанной с движущейся частицей. Однако функцию Грина можно легко определить только в случае, когда каждая частица рассматривается как точечный источник возмущения. Это эквивалентно предположению, что отношение суммарной поверхности частиц к площади стенок очень мало, что, как мы видели, является характерным постулатом для анализа эйнштейновского типа. [30]