Тонкая мишень

Cтраница 1

Тонкая мишень, содержащая природный бор, облучается потоком тепловых нейтронов плотностью 1013 н / см2 - сек в течение одного года. В результате реакции ( п, а), протекающей на ядрах бора-10 с эффективным сечением 3800 барн, относительное содержание изотопа бора-10 изменяется. [1]

Для тонких мишеней ( упрощенно тонкой можно назвать мишень, при прохождении через к-рую поток бомбардирующих частиц заметно не ослабевает) выход Я. Даже при использовании такого мощного источника налетающих частиц, каким является ядерный реактор, в течение 1 ч удается, как правило, получить при осуществлении Я. Обычно же масса в-ва, полученного в той или иной Я. [2]

При тонкой мишени можно разложить выражение e - Lx в ряд и, воспользовавшись первыми членами разложения, получить формулу. [3]

Эти вычисления законны для тонкой мишени, в которой нейтральный поток не ослабляется заметно в образце. Возможны также вычисления для активации толстых мишеней. Однако вычисление активации обычно полезно для определения порядка величины активности, ожидаемой на малых образцах, и вычисления для толстых мишеней не нужны. В табл. 16 приведены некоторые наиболее важные значения. Величина F для нейтронов ость поток ( по) медленных нейтронов, который может быть определен экспериментально для любой установки. Из известного поперечного сечения и активности короткоживущих изотопов [2] можно найти, что величина ( по) равна 1011 - 1012 нейтронов см-2 сек. [4]

Требования, предъявляемые к тонким мишеням. При облучениях на ускорителе в огромном большинстве случаев необходимо использовать тонкие мишени. Смысл понятия тонкие изменяется в очень широких пределах в зависимости от цели эксперимента. При исследованиях, проводимых с целью определения эффективного сечения реакции, мишень должна быть достаточно тонкой, чтобы потеря энергии бомбардирующей частицы при прохождении через мишень не вызывала бы значительного изменения сечения. Однако конкретное содержание этого общего требования может сильно различаться в разных условиях. Например, мишень, тонкая для целей исследования ( р, 2тг) - реакций под действием протонов с энергиями 30 - 50 Мэв, может оказаться слишком толстой при изучении узкого резонанса для ( р, - реакции в области 2 Мэв. [5]

Показать, что при облучении тонкой мишени в изотропном поле нейтронов скорость протекания реакции в 2 раза больше, чем при облучении в параллельном потоке нейтронов того же энергетического состава, при условии, что в обоих случаях число нейтронов, падающих на мишень в единицу времени, одинаково. Во втором случае имеется в виду поток нейтронов, падающих нормально к поверхности мишени. [6]

Пучок нерелятивистских протонов проходит через тонкую мишень из жидкого водорода, а потом, как показано на рисунке, рассеянные протоны регистрируются под некоторым углом а. Процесс рассеяния протона на протоне можно анализировать в системе центра масс, как показано на рисунке. [7]

Пучок нерелятивистских протонов проходит через тонкую мишень из жидкого водорода, а потом, как показано на рисунке, рассеянные протоны регистрируются под некоторым углом а к падающему пучку. Процесс рассеяния можно анализировать в системе центра масс, как показано на рисунке. [8]

Схема облучения мишени ( Си и мониторов ( А1 быстрыми протонами. [9]

Ослабление пучка при прохождении через сравнительно тонкую мишень обычно бывает очень небольшим. Это подтверждается практически одинаковым количеством Na24, образующегося в фольгах, стоящих перед и за мишенью. Как правило, ставится не одна фольга, а система не менее чем из трех фолы. Для определения количества образовавшихся атомов Na24 используют средние фольги. Это необходимо делать для того, чтобы учесть возможные потери за счет выбивания ядер Na24 из фольги. Количества атомов-продуктов, образовавшихся в результате ядерной реакции, определяют по их радиоактивности. Этот вопрос в настоящее время хорошо разработан для р-излучателей и недостаточно для изотопов, распадающихся путем / ( - захвата. [10]

Остро сфокусированный электронный зонд возбуждает в тонкой мишени рентгеновское излучение, которое проходит через диафрагму на образец. Из-за малой общей мощности зонда интенсивность вторичного спектра ограничена настолько, что приходилось применять бездисперсионный метод регистрации спектра и получать качественную информацию о составе при разрешении элементов, различающихся не менее чем на 3 порядковых номера. Использование рентгеновского спектрометра в этой схеме [19] настолько снизило интенсивность спектра, что его регистрация могла быть осуществлена только фотографическим способом при больших экспозициях. Так, спектр Fe-Ni-Cr - сплава при навеске 3 - 10 - 8з был получен при двухчасовой экспозиции. Такие параметры не оправдывают затрат на сложную электронно-оптическую аппаратуру. [11]

Теоретические спектральные распределения интенсивности непрерывного спектра, возбуждаемого бомбардировкой различных мишеней электронами ( масштаб по оси ординат в произвольных единицах. [12]

Рентгеновское излучение, возбужденное в каждой последующей тонкой мишени, будет иметь все меньшую вероятность достижения поверхности по двум причинам. Во-первых, имея в среднем большую длину волны ( меньшую энергию квантов), согласно уравнению ( 9), оно легче поглощается. Во-вторых, для того чтобы достигнуть поверхности, оно должно пройти более длинный путь. В результате будут происходить фильтрация и ослабление рентгеновского излучения, являющиеся следствием эффекта поглощения. В трех указанных выше главах приведено много примеров проявления такого эффекта. На рис. 40 показано, как непрерывный спектр массивной мишени может быть представлен наложением индивидуальных спектров совокупности тонких мишеней. Отчетливо видно смещение коротковолновых границ этих спектров. [13]

Пучок а-частиц известной интенсивности направляется на тонкую мишень. Альфа-частицы рассеиваются на атомах мишени. Число а-частиц, рассеиваемых атомами мишени на различные углы, подсчитывается с помощью специальных счетчиков. [14]

Таким образом, измеряя поглощение нейтронов в тонкой мишени, можно получить величину YpaCcJD. При использовании соотношения (38.2) необходимо соблюдать некоторую осторожность, поскольку, как указал Баршалл, приведенные выше оценки FS / D нуждаются в поправках, учитывающих рассеяние нейтронов в мишени и зависящих от толщины мишени. Другое ограничение состоит в том, что при выводе выражения (38.2) предполагалось, что уровни не перекрываются. [15]

Страницы: 1 2 3 4