Тонкая мишень

Cтраница 4

Ионы 40Аг ( и более тяжелые) выбивают составное ядро на тонкой мишени к вакуум, где его скорость может достигать 0 02с, 7 - KDalITbIi испущенные этим ядром, испытывают доплеронское смещение, если ядро не успеет попасть в поглотитель, поставленный на пути ядер отдачи. [46]

УУ - число образовавшихся радиоактивных атомов; Q FLa; F - поток частиц ( с-1 см-2); L - число частиц в мишени; а - коэффициент пропорциональности, имеющий размерность площади ( см2), который называют эффективным сечением ядерной реакции. Он характеризует вероятность протекания реакции при падении одной ядерной частицы на тонкую мишень площадью 1 см2); Я - константа распада радиоактивного изотопа. [47]

В кратком обзоре невозможно сколько-нибудь полно охватить методы, применяемые для приготовления тонких мишеней. Исследование каждого нового элемента обычно ставит и новые проблемы; для приготовления мишеней различной толщины необходимо пользоваться разными методами: метод приготовления мишени из большого количества материала может оказаться непригодным в том случае, когда мишень следует изготовить из нескольких миллиграммов обогащенного препарата дорогостоящего изотопа; вопросы о характере и возможности применения подложки, о площади мишени также оказываются весьма существенными при выборе методики. В настоящем разделе эти вопросы будут обсуждены лишь очень кратко. [48]

Малые длины волц рентгеновских лучей вызывают естественные затруднения при фокусировке. Само собой разумеется, что концентрированный электронный пучок, бомбардирующий одну сторону подходящей тонкой мишени, порождает на другой ее стороне рентгеновское пятно, и это пятно можно считать достаточно малым, чтобы рассматривать его в качестве точечного источника рентгеновских лучей. [49]

В области малых энергий выход ядерных реакций, вызываемых заряженными частицами, экспоненциально возрастает с увеличением их энергии, что связано с соответствующим возрастанием вероятности прохождения частиц через потенциальный барьер. Для энергий частиц больших, чем высота барьера, выходы реакций на тонких мишенях изменяются мало. [50]

Получение у-квантов с помощью электронов высокой энергии - более эффективный процесс, следовательно, меньше тепловые потери и массивные аноды, применяемые в обычных трубках, уже не нужны. В то же время фотоны тормозного излучения преимущественно вылетают в направлении пучка падающих электронов, поэтому выгоднее использовать тонкие мишени, а не массивные, как это было в трубках для получения 7-излучения низкой энергии. Кроме того, такие установки позволяют получать довольно узкие пучки тормозного излучения. [51]

Метод используют для изучения состава фаз в различных системах, например Сг-Fe - S [721], распределения примесей в нержавеющей стали [103] и карбида хрома в сталях подшипников [ 41, с. Рентгенофлуоресцентный локальный микроанализ с использованием рентгеновского излучения от рентгеновской трубки [163, 713], а также первичного рентгеновского излучения, возбужденного в тонкой мишени электронным пучком [163, 303, 677, 703, 1045], применяют к образцам в любом агрегатном состоянии. Метод позволяет определять химический состав без разрушения и расходования образцов в микро - и нанограммовых количествах или в прицельно выбираемых зонах исследуемого объекта с локальностью от 0 1 до 1 мм. [52]

Устройство суперортикона. [53]

Полупрозрачный фотокатод 1 работает на просвет. Пролетая через металлическую сетку 3, расположенную в непосредственной близости от мишени 4, фотоэлектроны образуют на мишени потенциальный рельеф, который благодаря значительной емкости и утечке между противоположными сторонами тонкой мишени воспроизводятся на ее обратной стороне. [54]

Небольшие дейтронные ускорители Кокрофта - Уолтона генерируют нейтроны по сильно экзоэнергетической реакции 3H ( d, п) 4Не при бомбардировке охлаждаемой мишени из тритида металла дейтронами с энергией 100 - 200 кэв. Обычно используют толстую мишень с тритиевым слоем, равным или большим пробега пучка дейтронов в мишени; поэтому энергия нейтронов в любом заданном направлении мало колеблется, причем пределами являются значения, указанные выше для тонкой мишени. Небольшие запаянные ( не откачиваемые) трубки - источники нейтронов доступны в настоящее время с выходом 1010 нейтрон / сек, гарантирующие по крайней мере 100 час работы без смены мишени. Такая установка стоит в настоящее время около 15 000 долл; цена каждой сменной мишени около 1500 долл. Эти устройства очень портативны, просты и используют смешанный пучок дейтронов и тритонов. Откачиваемая установка с дейтронным пучком дает подобный, несколько больший выход нейтронов; стоимость его примерно такая же. На этой установке время жизни мишени значительно меньше, но и цена новой мишени меньше ( от 25 до 100 долл. Откачиваемая установка с более высоким выходом ( 1011 нейтрон / сек), использующая пучок дейтронов 1 - 2 ма, стоит 18 000 - 22 000 долл. В одном из типов установок используют периодическую бомбардировку мишени тритонами для регенерации мишени. [55]

Одной из главных характеристик ядерной реакции является ее сечение а, определяющее вероятность данного превращения ядра в единицу времени при бомбардировке его потоком частиц единичной интенсивности. Большое значение имеет и величина выхода ядерной реакции - отношение Р числа актов реакции к числу частиц, упавших на единичную площадь мишени. Для тонких мишеней выход реакции определяется просто как Р ппсг, где тгп - поверхностная плотность ядер мишени. [56]

Страницы: 1 2 3 4