Тонкая мишень

Cтраница 3

Высокие динамические давления создаются импульсами излучения с нано - и субнаносекундной длительностью, поэтому все измерения нужно проводить в очень тонких мишенях, толщина которых не превышает нескольких десятков микрометров. При конструировании лазерных мишеней для таких экспериментов [81, 86, 87] учитывается влияние нетепловых электронов, возникающих в зоне резонансного поглощения лазерного излучения. Размер мишени должен быть достаточно мал, либо необходимо использовать специальные экраны для уменьшения роли поверхностных токов из разогретой плазмы. [31]

Эффективное сечение. [32]

Естественно, что выход реакции зависит не только от характера ядерного превращения, но также от энергии бомбардирующей частицы, от толщины мишени, так как в тонкой мишени а-частица может не использовать всех возможностей вызвать реакцию. [33]

Если в эту кривую внести поправки на собственное поглощение в мишени, которое становится существенным для фотонов с низкой энергией ( А, 1 А), то даже в случае тонкой мишени получаются значения, представленные на рис. 10 в виде пунктирной кривой. Последующее поглощение фотонов тормозного излучения с энергией большей, чем 1 кэв, рассмотрено в разделе III, А, 1; ниже будут даны сведения о фотонах, обладающих меньшей энергией. [34]

Поток постоянным и величина а должна ему отвечать. Наконец, предполагает настолько тонкую мишень, что облучающий з ослабления всех атомов в ее объеме. Для нейтронов это существенно, но оно не соблюдается при облучении более заряженными частицами. [35]

Приведены предельные величины для имеющихся n настоящее нремя источников. Ускорители ионов с тонкой мишенью позволяют получать потоки моноэнергетических нейтронов с переменной энергией, но выход нейтронов при этом много ниже. [36]

Квнсгрукция суперортикона. В кружках показаны шиЕнциалы на различных электродах. [37]

В результате вылета вторичных электронов на мишени создаются положительные заряды, величина которых тем больше, чем сильнее освещены соответствующие элементы фото катода. Эти заряды проходят сквозь тонкую мишень и нейтрализуются электронами перемещающегося луча, направляемого на мишень электронной пушкой. [38]

Ионизационное охлаждение основано на использовании диссипативиого характера сил торможения при ионизации вещества. Помещая на пути пучка ряд тонких мишеней и обеспечив надлежащую связь между разл. Установившиеся значения разброса скоростей обусловлены рассеянием на ядрах вещества и флуктуациями ионизац. Для протонов и антипротонов применение метода существенно ограничивается из-за их сильного взаимодействия с ядрами вещества, Практич. Можно ожидать, что он окажется эффективным для мюонных пучков. [39]

Моноэнергетические электроны, падающие на верхнюю тонкую мишень, будут терять энергию при своем про-никновенци вглубь. [40]

Рабочая обласчь параметров Ес и nt T д.. я раЗ - ЛИЧНЫХ ТИПОВ ИСТОЧНИКОВ.| Возможности источников тяжелых ионов различного типа. Верхняя кривая ( Z. A n x соответствует полностью обдирным ионам, где Z и А-атомный номер и масса иона соответственно.| Зависимость интенсивности пучка or чаряда для ионов Хе в рачличных типах источников. [41]

Кроме получения ионов непосредственно из источника, возможен и др. метод генерации высокозарядных ионов. Ускоренные тяжелые ионы при прохождении через тонкую мишень ( газовую или твердотельную) в результате взаимодействия с атомами мишени теряют часть электронов и увеличивают свое зарядовое состояние. Величина равновесного заряда растет с энергией ионов, а дисперсия распределения d падает с ее увеличением. Этот метод получения высокозарядных тяжелых ионов, называемый обдиркой, широко используется и является основой для создания больших ускорительных комплексов разл. [42]

Для получения достаточно монохроматических пучков фотонов с помощью источников тормозного излучения используются два способа. В одном из них электроны испускают тормозное излучение в тонкой мишени и, потеряв на этом часть своей энергии, подвергаются магнитной сепарации по импульсам. Фотоны тормозного излучения посредством методики совпадений ставятся затем в соответствие с имеющими определенную энергию электронами. При другом способе монохромати-зации ( свободном от только что упомянутого ограничения) первичные электроны взаимодействуют с толстой мишенью, обладающей высоким Z, создавая в ней не только тормозное излучение, но с заметной интенсивностью также и электронно-позитронные пары. Позитроны подвергаются электромагнитному анализу, и часть из них, обладающая энергией в заданном интервале, направляется на тонкую мишень из вещества с малым Z. При этом помимо тормозного излучения ( с минимальной интенсивностью из-за малого Z) имеет место и аннигиляция в пролете, причем один из фотонов, движущийся вперед, уносит почти всю энергию позитрона. [43]

Требования, предъявляемые к тонким мишеням. При облучениях на ускорителе в огромном большинстве случаев необходимо использовать тонкие мишени. Смысл понятия тонкие изменяется в очень широких пределах в зависимости от цели эксперимента. При исследованиях, проводимых с целью определения эффективного сечения реакции, мишень должна быть достаточно тонкой, чтобы потеря энергии бомбардирующей частицы при прохождении через мишень не вызывала бы значительного изменения сечения. Однако конкретное содержание этого общего требования может сильно различаться в разных условиях. Например, мишень, тонкая для целей исследования ( р, 2тг) - реакций под действием протонов с энергиями 30 - 50 Мэв, может оказаться слишком толстой при изучении узкого резонанса для ( р, - реакции в области 2 Мэв. [44]

Залисимость максимального углового момента., ядер от их массового числа в капельной модели лдра. [45]

Страницы: 1 2 3 4