Тонкая мишень

Cтраница 2

При облучении дейтонами с кинетической энергией 1 Мэв тонкой мишени из тяжелого льда выход и эффективное сечение реакции H2 ( d, п) Не3 равны соответственно 8 - 10 - 6и 0 02 барн. [16]

Уравнение ( 43) значительно ближе к случаю тонкой мишени, так как с возрастанием длины волны поглощение быстро растет. Чем оно больше, тем меньше средняя глубина мишени, на которой возбуждается испускаемое рентгеновское излучение. [17]

Например, можно направить моноэнергетический пучок протонов из ускорителя на тонкую мишень, содержащую вещество, спектр возбужденных состояний атомных ядер которого предстоит исследовать. Измерив энергию протона после рассеяния на атомном ядре, можно определить изменение его энергии и тем самым определить энергию возбужденного состояния ядра. [18]

Внутри вакуумной камеры в ее свободном от магнитов прямолинейном участке помещается очень тонкая мишень, через которую пучок может проходить многократно. [19]

Угловое распределение тормозного излучения бетатрона ( 25 Мэв по активации меди ( / и углерода ( 2. [20]

Теоретические расчеты спектра тормозного излучения выполняются в предположении, что используется бесконечно тонкая мишень. С мишенью конечной толщины, особенно в случае циклических ускорителей, происходит деформация спектрального распределения за счет процессов, приводящих к поглощению и уменьшению энергии фотонов. [21]

В экспериментах по определению сечений ядерных реакций основное внимание уделяют получению тонких мишеней с равномерным слоем заданной толщины, так как этот параметр в значительной степени влияет на точность получаемых величин. Используемые токи заряженных частиц относительно малы ( как правило, десятые доли мкА), и каких либо специальных требований к мишенным узлам не предъявляется. При рутинном производстве радиоизотопов мишени должны принимать максимально возможный поток бомбардирующих частиц. [22]

Он характеризует вероятность протекания реакции при падении одной ядерной частицы на тонкую мишень площадью 1 см2); К - константа распада радиоактивного изотопа. [23]

Для получения пучков пионов на ускорителях на пути пучка ускоренных протонов ставится тонкая мишень. В мишени генерируются мезоны. Определить число пионов Nn, образовавшихся в мишени в секунду, если на расстоянии / 5 м от мишени регистрируется число пионов, равное п 5 - 102 с-1. [24]

Явление диффузного отражения вызывает многократное прохождение одних и тех же медленных нейтронов через тонкую мишень из облучаемого вещества, помещенную в глубь замедлителя. [25]

При расчетах, связанных с проведением активационного анализа, обычно пользуются формулами, выведенными для тонкой мишени, так как практически всегда при активационном анализе используются пробы малой массы, содержание анализируемых элементов в которых невелико. [26]

Случай, когда показатель степени по / мал ( меньше 0 1), называют случаем тонкой мишени. [27]

В процессе упругого столкновения или ядерной реакции ядро мишени может приобрести энергию, достаточную для вылета из тонкой мишени. [28]

Аналогично в любом эксперименте, проводящемся с целью определения импульса и углового распределения ядер отдачи, необходимо использовать достаточно тонкие мишени, так чтобы продукты реакции не претерпели заметного рассеяния или замедления на пути из мишени. На основании этого для целей таких исследований применяют мишени не толще нескольких микрограммов на квадратный сантиметр. Иногда толщину мишени ограничивают в целях подавления вторичных реакций, вызываемых частицами, образованными при первичных взаимодействиях, если продукты таких реакций затрудняют измерения в ходе эксперимента. Так, например, реакции ( р рл) и ( п, р) приводят к образованию в мишени одного и того же продукта; поэтому при измерении очень низкого эффективного сечения ( р, рл) - реакции ( 10 - 4 барн) необходимо применять достаточно тонкую мишень, чтобы накопление продукта ( п, р) - реакции, протекающей под действием образующихся в мишени нейтронов с низкими энергиями, не замаскировало интересующий нас эффект. [29]

В первом случае нейтринный пучок формируется в распадах я - и К-мезонов, родившихся во взаимодействиях ускоренных протонов с достаточно тонкой мишенью. [30]

Страницы: 1 2 3 4