Амплитуда - волновая функция
Cтраница 2
Амплитуда волновой функции внутри барьера убывает тем быстрее, чем выше барьер относительно энергии падающей на него частицы, поэтому амплитуда волновой функции с внешней стороны барьера тоже оказывается тем меньше, чем больше относительная высота барьера. В результате с увеличением высоты барьера быстро уменьшается вероятность туннельного прохождения. Амплитуда быстро убывает также с возрастанием массы частицы; следовательно, вероятность туннельного эффекта уменьшается, если масса проходящей через барьер частицы увеличивается. Следовательно, наиболее благоприятна для туннельного эффекта такая ситуация, когда легкая частица подходит к медленно меняющемуся потенциальному барьеру. Очень эффективно совершают туннельное прохождение электроны, хуже, но еще заметно, - протоны и совсем слабо - дейтероны. [16]
Функция ( х, у, z), или в частном случае ty ( x), зависящая только от координат, называется амплитудой волновой функции, а уравнения (2.11), (2.13) и (2.14) - амплитудными уравнениями Шредингера, или уравнениями Шредингера, не содержащими время. [17]
Не следует также представлять себе кристалл состоящим из отдельных атомов, каждый из которых имеет определенный электронный заряд, так как даже в невозбужденном состоянии валентные электроны распределены по всему кристаллу, хотя, разумеется, амплитуда волновой функции может быть больше вблизи атомов одного из элементов. [18]
Определение р и у интересно, в частности, потому, что эти индексы невозможно измерить в гелии. Амплитуда волновой функции г з не является непосредственно наблюдаемой. [19]
В магнитном поле амплитуда волновых функций донорных атомов уменьшается и, таким образом, уменьшается величина перекрытия между соседними донорными атомами. [20]
В настоящей главе будет рассмотрена теория рассеяния в биллиардах. Мы обсудим также характер распределения амплитуд волновых функций в хаотической системе и статистику элементов матрицы рассеяния. Далее будет изложен метод малых возмущений, который используется для получения информации о распределении поля в микроволновых полостях. В основе этого метода также лежит теория рассеяния. В последнем пункте данной главы обсуждаются вопросы применения этой теории к мезоскопическим системам, в которых, согласно формуле Ландауэра ( Landauer) [32], кондактанс определяется коэффициентом прозрачности системы. [21]
Если две волны перекрываются в одной и той же области пространства, они интерферируют, и в результате их суперпозиции получается новая волна. Поскольку пространственное распределение электрона определяется квадратом амплитуды волновой функции, электрон находится в основном в областях максимумов интерференции и избегает областей минимумов интерференции. [22]
 |
Корреляционная спиновая диаграмма для тетрамера d1 - d1 - d1 - d1. [23] |
Очевидно, что в случае, когда волновые функции сра и й не имеют узлов в области заметного перекрывания ( так что соответствующие подынтегральные выражения положительны), то J также станет положительным при условии, что вклад первого и третьего членов больше вклада второго члена. Член, содержащий е2 / г12 будет самым большим, если амплитуды волновых функций сосредоточены в области между ядрами, поскольку величина г12 становится малой только в этой области. [24]
 |
Поверхностный потенциальный барьер на границе раздела металл-вакуум. Кривые 1, 2 и 3 соответствуют случаям отсутствия внешнего поля, слабому полю и сильному полю. d - ширина барьера. [25] |
При этом, когда энергия частицы близка к значениям дискретных уровней энергии внутри потенциальной ямы, амплитуда волновой функции справа от нее резко возрастает. Это явление на современном языке носит название резонансного прохождения через потенциальный барьер. [26]
Стерн и Ховард [1705] в простейшем двумерном пределе исследовали эффекты высших порядков с помощью метода фазовых сдвигов. Грубо говоря, можно утверждать, что в случае притягивающих рассеивателей члены высших порядков способствуют усилению рассеяния, поскольку вблизи заряженных центров амплитуда волновой функции увеличивается. При отталкивающих рассеивателях эффект противоположен. Для более реалистических потенциалов задача не рассматривалась, но можно ожидать, что в действительности оорновское приближение является весьма хорошей аппроксимацией, поскольку в реальных инверсионных слоях эффективный рассеивающий потенциал становится значительно слабее, чем в двумерном пределе. [28]
Можно считать, что в какой-то начальный момент времени N было равно единице. Тогда по уравнению (23.18) определяется закон ее убывания со временем. Амплитуда волновой функции уменьшается при прохождении барьера в D1 / 2 раз. [29]
В частности, например, амплитудное уравнение Шредингера ( 9) не содержит времени и поэтому, очевидно, не характеризует движения частицы в смысле изменения ее положения в зависимости от времени. Квадрат амплитуды волновой функции, как пояснено в предыдущих параграфах ( после умножения на элемент объема), дает вероятность пребывания частицы в элементе объема. [30]
Страницы: 1 2 3 4