Фазовая жидкость

Cтраница 1

Фазовая жидкость в 2-мерном пространстве ведет себя подобно несжимаемой жидкости. Произвольная область, вырезанная из жидкости и движущаяся вместе с ней, меняет в процессе движения свою форму, но сохраняет свой объем. [1]

Поскольку фазовая жидкость несжимаема, постольку при ее движении остается неизменным фазовый объем, занимаемый любой частью этой жидкости. [2]

Движение фазовой жидкости является стационарным. [3]

Вследствие перемешивания фазовой жидкости происходит забывание нач. В данном элементе объема 5Г могут присутствовать траектории из разл. Поэтому время т может быть интерпретировано как время забывания нач. [4]

К примеру. [5]

В случае консервативной системы фазовая жидкость движется как несжимаемая, вследствие чего в процессе движения форма области может изменяться, но объем ее сохраняется. Наряду с этим инвариантом имеются и другие. Характер движения фазовой жидкости в пространстве состояний всегда установившийся. [6]

Для природных многоком-юнентных смесей фазовая Жидкость [ иаграмма имеет следую -; дни вид. Критическая точка ( зсположена в месте слия - [ ия кривой точек кипения [ кривой точек росы. Здесь-о и наблюдается красоч-1 юе явление, о котором гово - ( илось выше-опалесценция. [7]

Циркуляция является инвариантом движения фазовой жидкости. Она представляет собой величину 2Р 7 проинтегрированную вдоль произ-волыщй замкнутой кривой фазового пространства. Инвариантность циркуляции имеет для фазовой жидкости тот же смысл, что и теорема Гельмгольца для идеальной физической жидкости: обе они утверждают сохраняемость вихрей. [8]

Такая же ситуация возникает в потоке фазовой жидкости в случае консервативных ( склерономных) систем. [9]

Это означает, в частности, что фазовая жидкость является несжимаемой. Свойство сохранения фазового объема имеет важные следствия. Иначе говоря, теорема Лиувилля исключает существование аттракторов. [10]

Физически такая последовательность реализуется в виде движения фазовой жидкости. [11]

Эти уравнения снова показывают, что два положения движущейся фазовой жидкости связаны друг с другом при помощи канонического преобразования. [12]

При этом фазовое пространство имеет 2п 2 измерений, движение фазовой жидкости является всегда установившимся, а механическая система всегда консервативна. Особые свойства консервативных систем распространяются таким образом на произвольные системы. Эта параметрическая формулировка канонических уравнений с теоретической точки зрения обладает рядом преимуществ. [13]

Легко доказать, что для систем, удовлетворяющих уравнениям Гамильтона, фазовая жидкость несжимаема. Известно, что дивергенция скорости обычной ( трехмерной) несжимаемой жидкости равна нулю. [14]

Уравнение (111.21) есть известное в родинамике уравнение неразрывности, записанное в применении жению фазовой жидкости. [15]

Страницы: 1 2 3 4