Фазовая жидкость

Cтраница 3

Pi, -, рп - Описание с помощью частиц получается в результате интегрирования канонических уравнений. Поведение 2л - мерной фазовой жидкости подобно поведению обычной жидкости. [31]

Выше отмечалось, что в f n кусочно - линейных систем возможно слияние потоков, сопровождаемое снижением размерности их. Например, трехмерный поток фазовой жидкости, наталкиваясь на плоскость, по которой течет двумерный фазовый поток, вливается в него, снижая свою размерность на единицу ( ряс. [32]

Фазовая траектория, задаваемая уравнением. Если число а иррационально, то траектория всюду плотна на единичном квадрате. [33]

Такое поведение резко отличается от других типов движения ( см. гл. А), в которых течение фазовой жидкости приводит к сильному искажению элементарного прямоугольника. [34]

Для механической системы лишь с одной степенью свободы фазовое пространство становится двумерным, а пространство состояний - трехмерным. Поэтому в этом простом случае поведение фазовой жидкости можно изобразить особенно наглядно при помощи нашего обычного пространства. Энергетические поверхности в этом случае сводятся к кривым, причем эти кривые определяют непосредственно линии тока двумерной фазовой жидкости. [35]

Три возможных перехода динамической системы. о пере-ход из начальной области X фазового пространства при t ta в любую из двух областей Y или Z при t т to. б единственный тип перехода из X в У. в распределение фазовой жидкости, первоначально сосредоточенной в области X, вдоль длинного волокна - У. [36]

Наш пример несколько переупрощен: все требования выполняются и в том случае, если каждый элемент фазо-вого пространства со временем достаточно деформируется. Так, на рис. 7.4, в фазовая жидкость, первоначально сосредоточенная в области X, через некоторое время распределяется вдоль длинного волокна У. [37]

Точки, являющиеся образами в этой перегруппировке, становятся прообразами для перегруппировки, совершаемой в соседнем куске. Следовательно, если некоторая точка притягивает к себе фазовую жидкость, заполняющую некоторую окрестность этой точки, то проверка этого явления сводится к рассмотрению конечного количества точечных преобразований ( и-1) - мерных гиперпленок, образующих границы тех кусков, которые заполняют эту окрестность. [38]

Иначе говоря, точки фазового пространства отождествляются с точками воображаемой фазовой жидкости, заполняющей пространство. [39]

Записать якобиан Д некоторого канонического преобразования и умножить его самого на себя. Для исключения возможности Д - 1 требуются дальнейшие рассуждения, однако для движения фазовой жидкости выбор - f - 1 следует из непрерывности движения. [40]

В этом пространстве общее решение уравнений движения системы изображается при помощи бесконечного множества нигде не самопересекающихся траекторий, полностью заполняющих пространство. Такая геометрическая интерпретация позволяет ввести аналогию с движением 2& - мерной так называемой фазовой жидкости, подобной по поведению обычной жидкости. [41]

Это уравнение может быть записано также в ином виде, если воспользоваться уравнением (6.3), выражающим несжимаемость фазовой жидкости. [42]

Циклы и точки ( или зоны) покоя, имеющие области притяжения, называются устойчивыми. Применяется гидромеханическая трактовка фазового пространства, по которой оно мыслится заполненным некоторой воображаемой л-мер-ной жидкой средой - фазовой жидкостью. При этом каждая траектория рассматривается как струйка этой жидкости, а область притяжения - как область, где эта жидкость приливается к соответствующему центру притяжения. [43]

Они определяют скорость частиц жидкости в определенной точке фазового пространства в определенный момент времени. Оказывается, что особые типы движения жидкости, представляющие интерес в обычной гидродинамике, интересны также и при движении фазовой жидкости. [44]

Монте-Карло по фазовому пространству. Тем не менее, так как частицы влияют друг на друга через самосогласованное поле, они не являются независимыми метками в фазовой жидкости, и коллективные эффекты влияют на статистику. Используемые при этом аналитические методы аналогичны применяемым в обычной кинетической теории плазмы. [45]

Страницы: 1 2 3 4