Область - фазовое пространство
Cтраница 2
Задаем некоторое е, разбиваем область фазового пространства, в которой лежат анализируемые вектора, на кубики со стороной е и подсчитываем, сколько кубиков накрывают все известные нам точки. [16]
Основываясь на том, что область фазового пространства ансамбля неравновесных систем, оставаясь по теореме Лиувилля неизменной по величине, существенно изменяет свою форму, растягиваясь постепенно в тонкую длинную нить, равномерно ( в среднем) заполняющую все доступное пространство в тонком энергетическом слое AJ. [17]
Вот этот факт - конечность области фазового пространства, определяющей цель, - и расширяет допустимый начальный объем фазового пространства, из которого достигается заданная цель, то есть расширяет допуск задаваемых - начальных величин. [18]
Сумма в знаменателе берется по областям фазового пространства. [19]
Тогда интеграл fda, взятый по области фазового пространства, ограниченной контрольной поверхностью 2, будет равен ее объему. [20]
После прохождения коридора траектория уходит в удаленные области фазового пространства. I по Помо и Манневиллю. Прохождение через коридор интерпретируется как ламинарная стадия процесса, а блуждание в удаленных областях фазового пространства как турбулентная стадия. [21]
Фазовая траектория системы проходит по тем областям фазового пространства, которые определяются заданными постоянными значениями однозначных интегралов движения. Для системы с разделяющимися переменными с ее s однозначными интегралами этими условиями определяется s - мерное многообразие в фазовом пространстве. В течение достаточно долгого времени траектория системы покроет это многообразие сколь угодно плотно. [22]
Фазовая траектория системы проходит по тем областям фазового пространства, которые определяются заданными постоянными значениями однозначных интегралов движения. Для системы с разделяющимися переменными с ее s однозначными интегралами этими условиями определяется 5-мерное многообразие ( гиперповерхность) в фазовом пространстве. В течение достаточно долгого времени траектория системы покроет эту гиперповерхность сколь угодно плотно. [23]
Сделанное выше допущение накладывает геометрические ограничения на область фазового пространства, в которой могут находиться атомы кластера. Так, если число связей минимально, кластер не может содержать точки ветвления с большим числом связей. [24]
Фотоны с одинаковой поляризацией, находящиеся в области фазового пространства, размер которой не превышает определенного выражением (4.2.20), являются по существу неразличимыми друг от друга. [25]
 |
Модель газа в ящике. некоторое количество шаров распределено по значительно большему числу ячеек. Одна десятая часть ячеек отмечены как особые. Эти ячейки выделены в левом верхнем углу. [26] |
Энтропия состояния - это мера объема V области фазового пространства, которая содержит все точки, представляющие данное состояние. [27]
Задача установления распределения молекул идеального газа по областям фазового пространства сводится к рассмотрению числа способов ( w) распределения Nt молекул, находящихся в i-той области фазового пространства, ио g ячейкам. Примем, что априорная вероятность попадания в любую ячейку фазового пространства не зависит от того, к каким значениям координат и импульсов она относится. Это положение представляет выражение одной из аксиом квантовой механики, утверждающей одинаковую априорную вероятность каждого квантового состояния. [28]
Задача установления распределения молекул идеального газа по областям фазового пространства сводится к рассмотрению числа способов ( Wi) распределения N молекул, находящихся в - той области фазового пространства, по g ячейкам. [29]
Таким образом, поток уменьшает объем в областях фазового пространства, где дивергенция отрицательна, и если она отрицательна повсюду в М, то решения должны аппроксимировать некоторое множество более низкой размерности при t - со. Таким образом, строгая отрицательность дивергенции не является достаточной, чтобы гарантировать сходимость к стационарному состоянию. Необходимы более строгие условия, такие, как определяемое следующей леммой свойство монотонности. [30]
Страницы: 1 2 3 4