Образование - вторичный электрон
Cтраница 2
Рабочие характеристики рентгеновских трубок существенно ухудшаются за счет отражения первичных электронов от анода, а также за счет образования вторичных электронов на аноде. Отраженные от анода первичные электроны, обладающие большой энергией, могут, например, попадать на держатель анода и вызывать появление афокального рентгеновского излучения, которое ухудшает резкость изображения трубки. Кроме того, отраженные электроны могут создавать отрицательный заряд на стенках колбы. [16]
 |
Схема расположения электродов в умножителе жа. [17] |
Аналогичная идея используется в трансмиссионном электронном умножителе, где первичные электроны ускоряются и фокусируются на поверхности тонкой фольги, проникают в нее и вызывают образование вторичных электронов на противоположной стороне. Последние ускоряются и направляются на следующую фольгу, и процесс повторяется. [18]
Исходя из физических аспектов образования вторичных электронов и возможностей регистрируемой аппаратуры, предельное вертикальное разрешение составляет 10 нм. [19]
Ионизационные камеры наиболее эффективны при регистрации а-частиц ввиду их большой ионизующей способности и малого пробега. Фотоны регистрируются лишь в результате образования вторичных электронов в стенках камеры. [20]
Обычно гамма-лучи испускаются возбужденным ядром атома нового элемента, образующегося после вылета излучаемых частиц. Интенсивность гамма-излучения при прохождении через вещество уменьшается вследствие трех основных процессов: образования вторичных электронов ( фотоэффект), рассеяния на электронах ( эффект Комптона) и образования пар электрон - позитрон. [21]
Поверхностная ионизация на катоде теряет свое определяющее значение, и основным источником образования вторичных электронов становится фотоионизация в объеме газа. [22]
Гашение разряда в счетчике с помощью многоатомных газов является эффективным в том случае, если напряжение на счетчике ( и, следовательно, величина лавины) не слишком велико. При сильном подъеме напряжения количество ионов оказывается столь большим, что появляется заметная вероятность образования вторичных электронов у катода даже в присутствии многоатомных газов. В этом случае возникает самостоятельный разряд, при котором счетчик почти сразу выходит из строя. [24]
Гашение разряда в счетчике с помощью многоатомных газов является эффективным в том случае, если напряжение на счетчике ( и, следовательно, величина лавины) не слишком велико. При сильном подъеме напряжения количество вторичных ионов оказывается столь большим, что появляется заметная вероятность образования вторичных электронов у катода даже в присутствии многоатомных газов. [25]
Это неудивительно, поскольку масса и заряд р - и Р - ЧЗСТИЦ меньше, чем у а-частиц, а скорость гораздо выше. Например, при энергии в несколько МэВ ионизационные потери электрона примерно в 1000 раз меньше, чем а-частицы. Образование вторичных электронов здесь происходит так же, как и при взаимодействии а-частиц с веществом, но только в большей степени. Около 70 % от общего числа ионов образуются в результате взаимодействия вещества с вторичными электронами. [26]
При этом кинетическая энергия электронов, бомбардирующих твердое тело, почти полностью превращается в тепловую. Лишь незначительная часть ее расходуется на рентгеновское излучение, образование вторичных электронов и теряется из-за рассеяния электронов. [27]
Как уже указывалось выше, в люминесцентном анализе с большим успехом используется также рентгенолюмииесценция - видимое свече ние образцов при поглощении ими рентгеновского излучения. По меха низму возбуждения рентгенолюминесценция, по-видимому, ближе всего стоит к катодолюминесценции. Поглощение кванта рентгеновского излучения с большой энергией вызывает в веществе образование вторичных электронов высоких скоростей, которые в последующем ведут себя аналогично катодным лучам. Квант характеристического излучения воль фрама ( Ка; 0 21 А; 60 кэв) по энергии эквивалентен, например, приблизительно 17 000 квантов ультрафиолетового света с длиной волны 3650 А-Мощность возбуждения в рентгенолюминесценции, следовательно, могла бы быть очень высокой. Фактически она ограничена малым коэффициентом поглощения рентгеновских лучей такой короткой длины волны; заметной величины соответствующий коэффициент поглощения достигает только в соединениях тяжелых атомов. Для суммы испускаемых рентгеновской трубкой лучей средняя длина волны приблизительно обратно пропорциональна приложенному к трубке напряжению, а коэффициент их поглощения приблизительно пропорционален кубу длины волны. [28]
В сильнонеоднородных полях самостоятельный разряд в прикатод-ной и прианодной областях развивается раздельно. При отрицательном заряде на электроде лавины развиваются в сторону слабого поля, и вторичные электроны возникают как в результате фотоэффекта с катода, так и фотоионизации газа. В зависимости от плотности газа и радиуса кривизны электрода га может преобладать тот или иной механизм образования вторичных электронов. В воздухе при произведениях V04 основную роль играет фотоэффект с катода. [29]
В настоящее время мало что известно о свойствах того коллективного возбуждения, которое возникает в шпорах в первый момент после образования трека. Можно лишь утверждать, что за первые 10 14 сек. Такими процессами могут быть миграция и перераспределение в пределах шпоры энергии возбуждения и акты ионизации, приводящие к образованию вторичных электронов с небольшой энергией и катион-радикалов. [30]
Страницы: 1 2 3