Cтраница 1
Объем фазового пространства вычисляется как произведение обычного объема на объем импульсного пространства. [1]
Найти объем фазового пространства, приходящийся на одно квантовое состояние одномерного гармонического осциллятора. [2]
Поэтому объем фазового пространства фононов, взаимодействующих с электронами, а вместе с ним и термоэдс увлечения растут с полем Н, и в квантующем поле она превосходит диффузионную термоэдс в десятки раз. Зависимость от Т и Н определяется механизмом фонон-фононной релаксации. [3]
Если ансамбль определен объемом фазового пространства, то становится известной также и энтропия. Мы видим, что если ДГ интерпретировать как меру неточности наших знаний о системе или как меру хаотичности системы, то и энтропию также можно представить как меру неточности или хаотичности. Легко показать, что энтропия о аддитивна. Рассмотрим систему, составленную из двух частей, одна из которых содержит N. [4]
Энтропия А5 определяется логарифмом объема фазового пространства, равным для нити, состояние которой определяется двумя ее координатами на плоскости, логарифму площади. [5]
Интегрирование ведется по всему объему V фазового пространства. В зависимости от функционального выражения для Е мы получаем при этом разные формы формулы распределения Максвелл а - Б о л ь Ц - мана. [6]
Изменение плотности в любом элементе объема фазового пространства происходит из-за разности между потоками, входящими в данный элемент и выходящими из него через границу. [7]
Таким образом, она пропорциональна логарифму объема фазового пространства, в котором могут оказаться молекулы системы. [8]
Обозначим посредством ( h dqdp элемент объема фазового пространства молекулы; dq и dp условно обозначают соответственно произведения дифференциалов всех координат и всех импульсов. [9]
Геометрическим образом Z в фазовом пространстве служит объем фазового пространства, определяющий число доступных состояний, вырезаемое функцией р ( е) в Г - пространстве. [10]
Наша совокупность систем со временем переходит из одного объема фазового пространства в другой. Выделим в какой-либо момент времени объем dQ; в нем содержится pidQi систем ансамбля. [11]
Если состояние равновесия есть наиболее вероятное состояние, то объем фазового пространства ДГ, соответствующий равновесию, будет максимальным. Таким образом, энтропия замкнутой системы имеет максимум, когда система находится в состоянии равновесия. [12]
Энтропия для микроканонического распределения равна 1пДГ, где ДГ - объем фазового пространства, соответствующий энергиям, лежащим в интервале между EQ и Е0 - - ЪЕ. [13]
Левая часть уравнения (4.39) характеризует изменение числа электронов в единице объема фазового пространства в результате возбуждения, прилипания, ионизации, рекомбинации и диффузии. Правая часть учитывает столкновения t возбуждением вращательных уровней и процессы, которые могут сопровождаться увеличением электронной энергии за счет поля и % ее уменьшением при отдаче. На рис. 4.1 приведена схема соответствующих перемещений электронов. [14]
Таким образом, термодинамическая вероятность какого-либо состояния измеряется величиной того объема фазового пространства, в котором расположены точки, изображающие интересующее нас состояние системы. [15]