Окрестность - любая точка
Cтраница 2
Из этого уравнения следует, что в окрестности любой точки М поверхности уровня G const вектор скорости и вектор вихря касательньт к этой поверхности. [16]
В теории упругости доказывается, что в окрестности любой точки напряженного материала всегда можно поворотом площадок выделить элементарный кубик, на гранях которого касательные напряжения равны нулю. [17]
Отсюда следует, что р ана-литична в некоторой окрестности любой точки действительной оси и, стало быть, однозначно определяется своим разложением в степенной ряд в окрестности нуля. Но ф ( п) ( 0) ( 0 тп, так что ф однозначно определяется моментами тп распределения F. F однозначно определяется своими моментами и ф аналитична в некоторой окрестности действительной оси. Этот критерий единственности слабее, чем указанное в гл. VII достаточное условие (3.14), принадлежащее Карлеману: ] М / Л оо. [18]
Условие аналитичности ФУНКЦИИ отклика гарантирует, что существует такая окрестность любой точки, 8 которой линейная модель адекватна. Значит, выбрав сначала произвольную подобласть, можно найти ее требуемые размеры. [19]
Действительно, на листе Мебиуса или любой другой поверхности малая окрестность любой точки ориентируема. [20]
В пределе р - - оо любая сколь угодно малая окрестность любой точки пространства дс Ситтера ( 1-го или 2-го рода) переходит в пространство Минковского, а г. на этой области переходит в Пуанкаре группу. [21]
 |
Идеальный маятник ( без трения и его фазовая траектория.| Фазовая траектория в виде намотки на торе. [22] |
С течением времени движущаяся точка проходит через сколь угодно малую окрестность любой точки на поверхности тора. Это свойство фазовой траектории называют эргодичностью, а системы, обладающие таким свойством, - эргодическими. Движение же при указанном отношении wj / u является квазипериодическим. Поскольку в рассмотренном случае невозможно прогнозировать приход системы в данную точку фазового пространства, понятие о траектории размывается. Она оказывается не столь удобным объектом для исследования движений, как долгое время принималось в классической механике. [23]
Мьъ располагаем понятием мероморфной функции на R локально ( в окрестности любой точки) это - отношение двух голоморфных функций. [24]
Отсюда заключаем, что любое отображение ( 1) в бесконечно малой окрестности любой точки отображаемой области с точностью до бесконечно малых высших порядков есть линейное преобразование. [25]
V в я-мерное гладкое многообразие М называют гладким, если в окрестности любой точки pEN в некоторых ( а потому и в любых допустимых) картах на N и М это отображение задается в локальных координатах гладкими функциями. Подчеркнем, что в этом определении размерности Лил многообразий N, М могут быть любыми. [26]
Тем самым отображение, осуществляемое этой функцией, является конформным в окрестности любой точки z, за исключением этих двух точек. [27]
Доказать, что у зависит от з / 2 в некоторой окрестности любой точки числовой прямой, но j / i не зависит от у2 на всей числовой прямой. [28]
Доказать, что 2 / 1 зависит от у2 в некоторой окрестности любой точки числовой прямой, но 2 / 1 не зависит от у2 на всей числовой прямой. [29]
Она представляет собой решение системы уравнений ( 1), поскольку в окрестности любой точки t ( mi t mz) оно совпадает с некоторым решением системы. [30]
Страницы: 1 2 3 4