Cтраница 2
Поскольку орбитальный момент в центральном поле сохраняется, оператор рассеяния коммутативен с оператором момента. [16]
В этом параграфе мы выразим волновые операторы и оператор рассеяния в терминах операторов перехода. [17]
Как видно из формул (6.34), диагональные элементы оператора рассеяния, в отличие от случая нейтральных частиц, не содержат единичных слагаемых. Все матричные ядра выражаются только через амплитуды искаженных сферических волн. При этом, однако, амплитуда рассеяния имеет сильные особенноети. Последние не уступают па силе 6-функцисщным и расположены в тех же точках, что и особенности ядер оператора рассеяния для нейтральных частиц. [18]
Введем еще одно понятие, а именно понятие об операторе рассеяния для упорядоченной пары А, В. [19]
При изучении общих свойств процессов рассеяния и реакций удобно использовать оператор рассеяния 5, матричные элементы которого образуют 8-матрицу, или матрицу рассеяния. Матрица рассеяния связывает начальное состояние системы, когда сталкивающиеся части системы еще находятся на бесконечном расстоянии, с конечными состояниями, соответствующими разлету продуктов реакции на бесконечные расстояния. [20]
При изучении общих свойств процессов рассеяния и реакций удобно использовать оператор рассеяния 5, матричные элементы которого образуют S-матрицу, или матрицу рассеяния. Матрица рассеяния связывает начальное состояние системы, когда сталкивающиеся части системы еще находятся на бесконечном расстоянии, с конечными состояниями, соответствующими разлету продуктов реакции на бесконечные расстояния. [21]
Теперь все готово для разложения члена 5 в выражении для оператора рассеяния (24.1) на сумму слагаемых, каждое из которых содержит только нормальные произведения и свертки. [22]
Как было показано в главе II, ядра матричных элементов оператора рассеяния 8Ав совпадает с вычетами ядра резольвенты в полюсах, отвечающих рассматриваемым физическим процессам В - А. [23]
Бирман и Энтина [1] получили формулы подобного рода для волновых операторов и операторов рассеяния. [24]
Точнее, задача состоит в том, чхобы явно выразить групповые интегралы через операторы рассеяния. Мы получим соответствующие формулы для второго и третьего групповых интегралов. Для остальных N, 7V 4, такие формулы неизвестны. Можно, однако, принять гипотезу, что групповые интегралы BN, N 4, так же как и третий групповой интеграл, явно выражаются через оператор рассеяния системы N тел и операторы рассеяния для ее подсистем. [25]
Заметим, что полученные выше асимптотические формулы позволяют дать простой рецепт вычисления ядра оператора рассеяния. Именно, рассмотрим интеграл по единичной сфере. [26]
В соответствии с физическим смыслом отдельных слагаемых кинетического уравнения интегральный оператор Ks называют оператором рассеяния, L0 - оператором переноса в среде без рассеяния, L - L0 - - Ks-стационарным кинетическим оператором. [27]
Проследим - для рассеяния в центральном поле - за связью между введенным выше понятием оператора рассеяния и величинами, фигурирующими в изложенной в § 123 теории. [28]
Проследим - для рассеяния в центральном поле - за связью между введенным выше понятием оператора рассеяния и величинами, фигурирующими в изложенной в § 123 теории. [29]
Оператор 5 W W играет важную роль в квантовой механике и других приложениях и называется оператором рассеяния. Таким образом, оператор рассеяния 5 служит промежуточным преобразованием, учитывающим разность между двумя волновыми уравнениями. [30]