Cтраница 1
Определения пространства, времени и движущейся материи в классической механике, основанной на законах Ньютона, формально не связаны друг с другом и являются лишь первыми приближениями к объективно реальным формам существования материи. [1]
Определение пространства Е & дано несколькими строками ниже. [2]
Определение пространства L2 [ a, b ] естественным образом обобщается и на случай бесконечного промежутка. Рассмотрим для определенности всю числовую ось. [3]
Определение пространства L % [ а, Ь ] естественным образом обобщается и на случай бесконечного промежутка. Рассмотрим для определенности всю числовую ось. [4]
Определение пространства Sa накладывает ограничения и на убывание основных функций, и на рост их производных. [5]
Определение пространств Эйнштейна в замкнутом виде в этом случае представляет собой довольно трудную задачу в рамках современного аппарата теории дифференциальных уравнений. [6]
Согласно инвариантному определению пространства струй точки пространства Х являются классами 1 -касания сечений, и; следовательно, мы можем представлять их себе как невертикальные касательные я-плос-кости Рх С ТХХ. [7]
Из определения пространства KY следует также ( см. ( 3)), что если g: Y - Z - некоторое отображение в топологическое пространство Z, то функция gs: KY - Z непрерывна тогда и только тогда, когда g непрерывно на всех компактных подмножествах в Y. Отметим также, что метризуемые пространства, а также локально компактные хасудорфовы пространства компактно порождены. [8]
Для определения оптимального пространства Л, доставляющего минимум RB при рассмотренных описаниях классов, необходимо рассчитать значения RB при различных допустимых комбинациях аппаратурного оснащения системы распознавания и найти среди них наименьшее значение. [9]
Напомним определения основных геометрических пространств, на которых действует преобразование Пенроуза. [10]
Существуют также определения пространств Gn, основанные на понятии кривизны пространства Уп, взятые не в двумерном направлении, а в w - мерном направлении ( Картан [ ПО ], стр. [11]
Существуют также определения пространств Gn, основанные на понятии кривизны пространства Vn, взятые не в двумерном направлении, а в те-мерном направлении ( Картан [98], стр. [12]
Данное нами определение пространства Гильберта носит аксиоматический характер. Требованиям, которые оно содержит, удовлетворяют различные конкретные линейные системы. Поэтому часто Н называют абстрактным пространством Гильберта, а упомянутые конкретные системы называют реализациями этого абстрактного пространства. [13]
Введенное выше определение асимптотически плоского пространства оказывается особенно удобным при обсуждении задачи рассеяния безмассовых полей и, в частности, при описании свойств гравитационного излучения. Универсальный характер поведения ( - 1 / г) в волновой зоне ( в асимптотической области) этих полей позволяет с помощью конформного преобразования перейти от задачи рассеяния в физическом пространстве-времени к задаче с регулярными начальными данными на световой границе прошлого У - в пространстве Пенроуза. При этом оказывается, что из регулярности поведения конформно преобразованного поля в окрестности J вытекает определенный закон спадания этого поля в асимптотической области. [14]
Формальный аппарат определения пространства описания базируется на использовании реляционной модели и операций над множествами. Идейной основой всех различных подходов является общая теория иерархических систем. [15]