Температурная зависимость - проводимость
Cтраница 1
Температурная зависимость проводимости ( TMPNi) l очень похожа на температурные зависимости для многих других молекулярных кристаллов. Ниже Тт проводимость быстро падает. [1]
Температурные зависимости проводимости всех комплексов тетрацианоплатинатэ очень похожи друг на друга. При понижении температуры проводимость медленно повышается и достигает максимума ( для КСРВг примерно при 270 К), а затем более или менее резко падает. При низких температурах все-эти материалы становятся диэлектриками. [2]
Температурные зависимости проводимости не позволяют однозначно определить механизм переноса заряда. С другой стороны, парамагнитные центры, определенные по методу ЭПР, очень подвижны. [3]
Температурная зависимость проводимости предусматривает также наличие метастабильных ловушек электронов, из которых они освобождаются при нагревании. [4]
Температурная зависимость проводимости такого вещества существенно зависит от того, заполнены уровни атомов вкрапления целиком или только частично. [5]
Температурная зависимость проводимости и постоянной Холла в области собственной проводимости показана на фиг. Это означает, что подвижность электронов больше подвижности дырок. Резкий спад кривой, представляющей температурную зависимость постоянной Холла, приводит к выводу, что подвижности электронов и дырок при высоких температурах становятся одинаковыми. В интервале температур - 400 - 600 К проводимость является смешанной. При более высокой температуре проводимость-собственная. Микроскопическая проводимость и постоянная Холла в кремнии с примесью мышьяка показаны на фиг. Знак постоянной Холла показывает, что мышьяк является донором, а бор-акцептором. При изменении количества добавляемой примеси кривые смещаются так, как и следовало ожидать. Образец 159 представляет контрольный случай, когда примесь специально не добавлялась. Образцы 140 и 125 содержат наибольшую концентрацию примеси; газ носителей в них оказывается вырожденным. Остальные кривые в области температур 10 - 100 К имеют наклон, указывающий на ионизацию примесных центров с увеличением температуры. [6]
Температурную зависимость проводимости растворов НС1, содержащих диоксан, можно связать с двумя группами последствий взаимодействий. К одной из них относится влияние электрического поля ионов на жидкую структуру, воздействующее на гидродинамическую миграцию ионов и очень незначительно различающееся в растворах соляной кислоты и соответствующих растворов солей. Эффекты взаимодействий второй группы изменяют механизм прототропной проводимости. [7]
Такая температурная зависимость проводимости была подсказана [40, 41] для перескока электронов с переменной длиной прыжка через локализованные состояния вблизи уровня Ферми и, как указывали Поллак и др. [42], должна наблюдаться даже при высоких температурах, пока локализованные состояния расположены с широким разбросом в зазоре подвижности. [8]
 |
Зависимость электропроводности примесных полупроводников от. [9] |
Поэтому температурная зависимость проводимости полупроводника в этой области определяется температурной зависимостью подвижности носителей. [10]
Рассмотрим теперь температурную зависимость проводимости ( например, для электронного) полупроводника. [11]
Анализировать температурную зависимость проводимости полупроводника удобно с помощью графика этой зависимости, полученного в полулогарифмической системе координат. [12]
На этом участке температурная зависимость проводимости связана с изменением подвижности; подвижность и проводимость убывают с ростом температуры ( за исключением температур, близких к Гмакс. Подвижность носителей в германии больше, чем в кремнии; с этим связана большая проводимость германия при тех же концентрации примесей и температуре. [13]
Для углеродных волокон температурная зависимость проводимости определяется конечной температурой их обработки, а следовательно, концентрацией я-электронов и размерами кристаллов. Согласно рис. 6.11 электрическое сопротивление снижается по мере повышения температуры, особенно после 300 С, при этом чем выше температура карбонизации, тем меньше температурный коэффициент электропроводности. По данным А. С. Фиалкова [66], в зависимости от температуры измерения термоэлектродвижущая сила монотонно возрастает примерно до 2500 С, а затем уменьшается. Электрическое сопротивление в пределах 1000 - 2500 С снижается незначительно, а около 3000 С более интенсивно. Углеродные волокна обладают дырочной и электронной проводимостью. При повышении температуры обработки, сопровождающейся совершенствованием структуры и увеличением числа л-электронов, запретная зона проводимости уменьшается, поэтому возрастает электропроводность, которая для волокон, обработанных при высокой температуре, по абсолютному значению приближается к электропроводности проводников. Из-за резкого спада электрического сопротивления при температуре карбонизации до 1000 С трудно получить углеродные волокна с заданными электрофизическими свойствами. Графитированные волокна легко получить с определенным значением электропроводности. [14]
Экспериментальные результаты по температурной зависимости проводимости обычно эмпирически разделяют на область активационной проводимости, обсуждавшейся в предыдущем параграфе, и область безактивационной проводимости, описанной в гл. В последние несколько лет стало появляться все больше как экспериментальных, так и теоретических доказательств того, что в образцах, считавшихся ранее безактивационными ( квазиметаллическими), при очень низких температурах происходит рост сопротивления. Поскольку изменение сопротивления достаточно мало - порядка 10 % -: и объясняется в большом числе теоретических работ процессами двумерной локализации в пределе слабого беспорядка, указанные эффекты иногда называют эффектами слабой локализации. В этом параграфе мы коротко обсудим теоретические и экспериментальные работы, заложившие основу этих новых концепций. [15]
Страницы: 1 2 3 4 5