Cтраница 3
Острие оси второго волчка опирается на гнездо в оси первого волчка. С и С - их моменты инерции относительно осей симметрии; А к А - моменты инерции относительно горизонтальных осей, проходящих через острия; с и с - расстояния центров тяжести волчков от соответствующих остриев; h - расстояние между остриями. [31]
Острие оси второго волчка опирается на гнездо в оси первого волчка. С и С - их моменты инерции относительно осей симметрии; А тл. [32]
Совершенно так же, как нельзя переменить движение оси волчка на обратное, если не изменить направления вращения. [33]
Если собственный дипольный момент не ориентирован в направлении оси волчка ( что возможно лишь для молекул, случайно являющихся симметричными волчками), то, кроме переходов с ДА 0, возможны также переходы с AA zb 1, причем переходы первого типа соответствуют составляющей дипольного момента, параллельной оси волчка, переходы второго типа - составляющей, перпендикулярной оси волчка. Эго приводит, конечно, к возникновению значительно более сложного спектра. Мы не будем его рассматривать, так как до сих пор ни один такой спектр еще не был наблюден. [34]
Я - - направляющие косинусы углов, образованных осью волчка с главными осями инерции, & ч - момент инерции волчка относительно оси вращения. [35]
Мы видим, что компонента угловой скорости перпендикулярна к оси волчка ( ось 3) и вращается с постоянной круговой частотой Я. Компонента соз угловой скорости вдоль оси волчка постоянна. Поэтому вектор и равномерно вращается с круговой частотой Q относительно оси волчка. [36]
Разложим вектор ю по правилу параллелограмма на две составляющие-вдоль оси волчка и вдоль вектора L. Вторая составляющая и представляет собой интересующую нас угловую скорость прецессии йпр. [37]
СН, в приведенных примерах) по отношению к оси волчка, а В - - вращательная постоянная, соответствующая моменту инерции всей молекулы по отношению к оси, перпендикулярной к оси волчка. Число симметрии о для молекулы, обладающей свободным вращением, отличается от числа симметрии той же молекулы при его отсутствии. Вильсон [938] детально рассмотрел вопрос о статистической сумме молекул типа СаН6 при очень низких температурах, причем он исходил из предположения о свободном вращении, при котором суммирование должно проводиться отдельно для различных типов вращательных уровней. [38]
Точка В соприкосновения острия с поверхностью не лежит на оси волчка, поэтому сила трения, приложенная к острию, направленная к нам из плоскости чертежа, дает момент Мтр относительно центра масс волчка. [39]
Первая из этих составляющих ах не связана с перемещением оси волчка, поэтому вторая составляющая И является угловой скоростью перемещения оси волчка вокруг направления постоянного момента импульса тела. [40]
Из них первая не приводит ни к какому перемещению самой оси волчка, а потому вторая и дает искомую угловую скорость прецессии. [41]
Интересно, что величина со не зависит от угла наклона О оси волчка. [42]
Направление момента М / перпендикулярно к вертикальной плоскости, проходящей через ось волчка. [43]
В случае симметричного волчка вектор Р уже не обязан быть перпендикулярным оси волчка, даже если момент количества движения электронов равен нулю; в общем случае вектор Р имеет постоянную составляющую Рг в направлении оси волчка. Эта диаграмма в существенных чертах та же, что и в случае двухатомной молекулы, в которой учитывается вращение электронов вокруг оси молекулы. [44]
Мы при этом предполагаем, что момент количества движения электронов по оси волчка равен нулю. В отличие от случая двухатомных молекул, теперь постоянная А - величина одного и того же порядка, что и В, так как оба момента инерции 1А и 1В обусловлены тяжелыми ядрами. [45]