Отсутствие - дисперсия
Cтраница 2
Такое простое доказательство справедливо в отсутствие дисперсии, но в действительности результат оказывается совершенно общим. [16]
Последние уравнения полностью совпадают с полученными условиями отсутствия дисперсии и отсутствия продольных составляющих высокочастотного поля в передающей линии. Это позволяет сделать вывод, что условием отсутствия дисперсии в линии является такая структура высокочастотных полей, которая в плоскости фронта волны ( в поперечном сечении) в точности совпадает со структурой статических электрического и магнитного полей, созданных в той же линии, и не зависит от частоты. [17]
Характер резонансного нелинейного взаимодействия волн существенно разный в отсутствие дисперсии и при ее наличии. [18]
 |
Важнейшие свойства материалов для мини-лазеров. [19] |
Установлена возможность эффективной непрерывной генерации на оптимальной по отсутствию дисперсии в волноводе длине волны 1 32 мкм. [20]
Здесь намеренно выделен коэффициент 2яД, поскольку при отсутствии дисперсии в среде глубина модуляции всегда будет увеличиваться с уменьшением длины волны считывающего света. Коэффициент 6 введен как характеристика изменения свойств светомодулирующей среды при некотором стандартном для данного ПВМС воздействии. [21]
 |
Дисперсия активного сопротивления и емкости капельного ртутного электрода в 0 1 М КС1, 20 С. [22] |
Однако и применение симметричных систем электродов не всегда обеспечивает отсутствие ложной дисперсии. Так, если в ячейке с плоскопараллельными электродами края электродов не ограничить изоляторами, у этих краев равномерность распределения тока по поверхности нарушается ( рис. 33) и уравнения (18.11) и (18.12) не выполняются. Это ведет к появлению ложной частотной зависимости емкости и сопротивления. [23]
Условие синхронизма, очевидно, может удовлетворяться только при отсутствии дисперсии среды. Поскольку во всех реальных средах имеет место дисперсия, то условие синхронизма будет удовлетворяться только на ограниченных расстояниях. Если в выражение /, определенное из (18.18), вместо Аф подставить я, то полученная величина / есть длина пути луча в среде, в пределах которого сохраняется фазовое соотношение между волнами поляризации и второй гармоникой. [24]
Фазовая и групповая скорости монох) рома-тической волны (11.80) ввиду отсутствия дисперсии совпадают. [25]
В этом случае возникают заметные искажения формы импульса даже в отсутствии дисперсии. [26]
Как уже отмечалось, преимущество приведенной схемы расчета состоит в отсутствии числовой дисперсии вблизи фронта волны. [27]
При описании подобных процессов в акустике возникают определенные трудности, связанные с отсутствием дисперсии. Здесь далеко не всегда можно говорить о простых случаях двух -, трех - и четырехволнового взаимодействия, поскольку условия синхронизма выполняются сразу на многих частотах. Мы уже упоминали в первой главе, что процесс нелинейного искажения профиля первоначально гармонической волны может быть описан как взаимодействие большого числа синхронно распространяющихся гармоник; ряд Бесселя-Фубини и его обобщение на разрывную стадию как раз адекватны такому представлению. [28]
Это замечание, конечно, отпадает, если принять справедливость закона Вертгейма относительно отсутствия дисперсии, или если мы будем применять монохроматический свет. [29]
Таким образом, не может существовать какая-либо приемлемая статистическая матрица Я, соответствующая отсутствию дисперсии для всех наблюдаемых. [30]
Страницы: 1 2 3 4