Канонические переменные

Cтраница 1

Канонические переменные 366 Карно 268 Кениг 178 Кеплер 202 Киловатт 164 Килограммометр 164 Кинетический потенциал 343 Классификация сил 88 Ковалевская С. [1]

Канонические переменные находятся в этом случае так же, как и в случае с одной степенью свободы. [2]

Канонические переменные, определяющие положение и состояние системы, внешне выявляют указанный диалектически противоречивый характер механических движений. Состояние системы зависит не только от позиционных, обобщенных координат, но и от обобщенных импульсов. [3]

Канонические переменные действие-угол вводятся в случае компактного многообразия уровня первых интегралов Tik и являются удобными при формировании в дальнейшем процедур приближенного интегрирования систем, близких к интегрируемым по Лиувиллю. [4]

Иллюстрация сжатого ( эллиптическая форма распределения в фазовом пространстве в сравне. [5]

Следовательно, канонические переменные Q1, Р являются, кроме того, амплитудами квадратур, на которые может быть разложено осциллирующее поле. [6]

Что представляют собой канонические переменные. [7]

Были использованы специальные канонические переменные L, G, /, д ( см. § 2 гл. На рис. 21 изображены сечения фазовых траекторий, лежащих на поверхности Н 50, плоскостью д const. Хорошо видно, как начинают осциллировать расщепленные сепаратрисы при приближении к неустойчивой периодической траектории. [8]

Q выражены через канонические переменные - обобщенные координаты и импульсы ( для простоты считаем, что явные зависимости от времени отсутствуют): 1) Пуассона скобка Q с гамильтонианом Н равна нулю, 2) изменение любой динамич. F при преобразовании ( 1) определяется ее скобкой Пуассона с Q. [9]

Таким образом, канонические переменные, описывающие струну, выпадают из рассмотрения. [10]

Напомним, что канонические переменные квантовомеханического осциллятора продолжают флуктуировать в основном состоянии, и каждая k, s - мода поля, таким образом, проявляет свою квантовую природу. [11]

Клаузиус), введя канонические переменные и используя вместо принципа Гамильтона принцип наименьшего действия, который менее удобен для целей обобщения механики на тепловые явления, получил выражение, аналогичное второму началу. [12]

Гамильтона, выраженная через канонические переменные. Если функция П не имеет минимума в положении равновесия, то функция V не знакоопределенная и даже не знакопостоянная в окрестности начала координат. [13]

Будем употреблять теперь эти новые канонические переменные, отбросив штрихи. [14]

Так как представление функции Я через канонические переменные нам известно, то составить уравнение ( 82) всегда можно. [15]

Страницы: 1 2 3 4