Cтраница 2
На траекториях вращений вокруг большей оси специальные канонические переменные вырождаются. Для исследования возмущений этих периодических решений следует по-другому ввести специальные координаты, принимая вместо оси Oz, например, ось Ох ( см. гл. [16]
Предположим, что координаты х 0 - канонические переменные. [17]
Переменные 71, 72 7з выражаются через специальные канонические переменные L, G, H, I, g, h по формулам (4.1) гл. [18]
Как будет показано ниже, в этом случае канонические переменные разделяются. [19]
В некоторых работах ( например, [26, 33, 34]) специальные канонические переменные L, G, Н, /, g, h несправедливо называют переменными Депри. Это связано, вероятно, с тем, что в одной из работ Депри [15], где вводятся эти переменные, отсутствуют ссылки на другие источники. Однако специальные канонические переменные давно применялись в небесной механике при анализе вращательного движения небесных тел ( см., например, трактат А. [20]
Гамильтона - характеристическая функция механической системы, выраженная через канонические переменные; гамильтониан функция отклика - функция реакции ( в статист, физ. [21]
Гамильтона - характеристическая функция механической системы, выраженная через канонические переменные; гамильтониан функция передачи модуляции - частотно-контрастная характеристика функция отклика - функция реакции ( в статист, физ. [22]
Будем предполагать, что обобщенные скорости qt не выражены через канонические переменные. [23]
В консервативных системах Ж - это энергия, выраженная через канонические переменные. [24]
Я - непараметрический гамильтониан, построенный по лагранжиану L, а, ц-соответствующие канонические переменные. [25]
Как показывает более детальный анализ логических основ квантовой механики, выражение энергии через канонические переменные может быть выведено, по крайней мере для свободных частиц, из общих принципов инвариантности квантовых систем относительно группы Галилея. Набросок такого доказательства имеется в [26], причем это рассуждение может быть при известных постулатах сделано более строгим. [26]
Представление поля излучения в виде совокупности плоских волн позволяет для его описания использовать канонические переменные, входящие в уравнения механики в форме Гамильтона ( см., например, [25], гл. Это уравнение представляет собой уравнение колебаний гармонического осциллятора. [27]
Теперь мы покажем, что скобки, которые до сих пор были определены через канонические переменные специального вида pk и qk, инвариантны относительно канонических преобразований. [28]
Теперь мы покажем, что скобки, которые до сих пор были определены через канонические переменные специального вида pk и qkt инвариантны относительно канонических преобразований. [29]
Функция Гамильтона такой системы, следовательно, представляет собой полную энергию системы, выраженную через канонические переменные. [30]