Cтраница 1
Жесткие перемещения элементе либо могут быть представлены с привлечением трансцендентных функций при точном описании срединной поверхности оболочки, либо требуют рациональных функций при аппроксимация поверхности оболочки кусочно-определенным полиномом и лишь для пологих элементов имеют полиномиальное представление. Следовательно, в общем случае, требование нулевой энергии для жестких смещений при чисто полиномиальном пред - стевлении перемещений может быть выполнено только приближенно. [1]
Жесткие перемещения в этом случае, как ухе отмечалось во введении, в случае полиномиальной аппроксимации геометрии имеют полиномиальное выражение и поэтому удовлетворение требо-ванияи нулевой энергии для них, как правило, не вызывает затруднений. [2]
Эти слагаемые выражают только жесткое перемещение тела в своей плоскости и никакого влияния на деформации и напряжения не оказывают. [3]
Эти слагаемые выражают только жесткое перемещение тела ( в своей плоскости) и никакого влияния на деформацию и напряжения не имеют. [4]
Теорема Эйлера: Произвольное жесткое перемещение сферической поверхности в себя оставляет неподвижными две точки этой поверхности, лежащие на одном диаметре. [5]
Здесь б our - жесткое перемещение штампа под действием силы Р, приложенной с эксцентриситетом е, f ( x) - форма основания штампа, а индексы 1 и 2 приданы величинам, связанным соответственно с полосой и накладкой. Требуется определить распределение контактных нормальных напряжений под штампом У ун ч ( х) для х sg a, связь между Р, е и б, а, а также полудлину линии контакта а в случае штампа с закругленными углами. [6]
Добавим еще, что жесткие перемещения упругой пластинки сводятся в нашем случае исключительно к поступательным, ибо величина С х), характеризующая вращение на бесконечности, задана по условию. [7]
Следовательно, решение и может выражать только жесткое перемещение тела. По условию в начальный момент й0, следовательно, это жесткое перемещение должно быть равно нулю во всех точках тела и во все моменты времени. Таким образом, два решения совпадают полностью. [8]
Следовательно, решение и может выражать только жесткое перемещение тела. По условию в начальный момент я 0, следовательно, это жесткое перемещение должно быть равно нулю во всех точках тела и во все моменты времени. Таким образом, два решения совпадают полностью. [9]
Смещения же определяются с точностью до жесткого перемещения тела. [10]
Вместе с тем, очевидно, что жесткие перемещения являются решениями однородных ( при е, 82 со 0) геометрических безмоментных уравнений. Отсюда следует, что, если EJ 82 со 0, то в решении геометрических безмоментных уравнений вида (14.14.2) коэффициенты при 1, cos ф и sin ф соответствуют смещениям срединной поверхности как жесткого целого. Эти величины в однородном случае ( при гг - е2 со 0) соответствуют жестким смещениям срединной поверхности и могут быть получены элементарно, а в неоднородном случае решение можно получить методом вариации постоянных. [11]
Это доказывает, что разность двух предполагаемых решений дает лишь жесткое перемещение всего тела как целого, а это и требовалось доказать. [12]
Слагаемые и1 - еу QQ v ех / 3 выражают жесткое перемещение тела в плоскости Оху и никакого влияния на деформацию и напряжения не оказывают. [13]
Значит, самые общие выражения для смещений получим, прибавив еще жесткое перемещение бруса как целого. [14]
Функции и, v определяются с точностью до слагаемых, выражающих произвольное жесткое перемещение тела, параллельное плоскости Оху, но эти слагаемые-не существенны. [15]