Электродинамическая задача

Cтраница 1

Электродинамическая задача имеет решение и при в - 2, но она не сводится к электростатической задаче, как бы мал ни был шар. При приближении е к этому значению сколь угодно малый шар становится электродинамической ловушкой. Его внутреннее поле и поляризация становятся большими ( но, разумеется, конечными) и зависят от частоты. [1]

Для электродинамических задач разностные схемы применялись относительно мало, что связано с рядом специфических трудностей. Заметим, что в электродинамике разностные схемы иногда получают) на основе уравнений Максвелла в интегральной форме. [2]

Применяемая система координат. [3]

Рассмотрим обратную электродинамическую задачу в такой постановке. [4]

В электродинамических задачах, рассмотренных в предыдущих главах, мы предполагали все поверхности идеально проводящими. [5]

Для получения соответствующей электродинамической задачи необходимо предположить, что токи преобладают внутри поверхности стенки 5, а все внешнее пространство занимает сверхпроводник. Если, начиная от состояния покоя, постепенно увеличивать внутренние токи, то во внешнем пространстве появятся токи индукции. В данной постановке электродинамическая задача совпадает с задачей Гельмгольца. [6]

В строгой постановке электродинамическая задача о собственных колебаниях ферритодиэлектрических резонаторов вызывает затруднения. [7]

Выше были рассмотрены двухмерные электродинамические задачи для импедансной ступеньки и импедансной полуплоскости. Трехмерные электродинамические задачи, например задача о диффракции плоской волны, направление распространения которой составляет произвольный угол с осью х, также могут быть решены для этих импедансных структур, однако соответствующие решения имеют весьма громоздкий вид ( см. [51]), и мы их рассматривать не будем. [8]

При решении многих электродинамических задач весьма полезным оказывается приближение квазистационарного поля. Ело применяют при анализе линейных цепей переменного тока, при расчете длинных линий, в магнитной гидродинамике и в других областях. [9]

Однако при решении электродинамических задач приближенно полагают, что источнико м поля являются только токи в излучающем элементе. [10]

Рассмотренные в предыдущих главах электродинамические задачи можно разделить на два класса. Теория антенн и излучение мультипольных источников служат примерами задач первого типа, а исследование движения зарядов в электрических и магнитных полях и явлений, связанных с потерями энергии, - пример задач второго типа. [11]

Полученное решение соответствует нескольким электродинамическим задачам. [12]

Такая общая постановка является довольно сложной электродинамической задачей, решение которой возможно только в некоторых частных и простых случаях. [13]

Аномалия обнаружена на основании строгого решения электродинамической задачи. [14]

Интересно отметить, что для рассматриваемой электродинамической задачи легко найти механическую аналогию. Роль искомой функции выполняет смещение точки мембраны относительно положения равновесия в направлении, перпендикулярном ее плоскости. [15]

Страницы: 1 2 3 4