Cтраница 3
Отсюда следует, вообще говоря, что система (2.14) не может решаться независимо от электродинамической задачи вне трубы. [31]
Поскольку диэлектрический эллипсоид вращения ( сфероид) является обобщенной формой ДР, то из результатов решения электродинамической задачи о его резонансных свойствах как частные случаи с использованием предельных переходов могут быть найдены решения для ДР в форме шара, круговых цилиндров и плоских дисков. Вариация большой и малой осей сфероида при этом должна позволить оценить изменение спектра резонансных частот основного и высших типов колебаний, что важно для обоснования оптимальности выбора формы резонатора и соотношения его размеров. Существенным обстоятельством является также то, что математическое моделирование собственных электромагнитных колебаний сфероидов возможно в строгой постановке задачи, если ее решение искать в сфероидальных координатах, для которых граница раздела диэлектрик - воздух представляет собой одну из координатных поверхностей. Основные результаты решения этой задачи об осесимметричных колебаниях диэлектрического сфероида [23] сводятся к следующему. [32]
Мы видим, что описанные в этом параграфе граничные условия на горизонте событий позволяют при решении электродинамических задач во внешнем пространстве представлять черную дыру как некую материальную сферу, обладающую вполне определенными электромагнитными свойствами, способную нести поверхностные заряды и токи. Этот подход, как мы уже сказали, называют мембранным. [33]
Собственные типы колеба-н и и, называемые также модами, могут быть получены в результате решения граничной электродинамической задачи. [34]
Понятно, что при таком конструировании строгий расчет емкости цепи С и проводимости изоляции G представляет собой исключительно сложную электродинамическую задачу, в большинстве случаев недоступную для практического инженерного работника. [35]
Формулы (25.11), (25.13), (25.16) и (25.17) дают искомое решение системы функциональных уравнений и этим самым - решение поставленной электродинамической задачи. [36]
Для целей простой геометрической формы диаграмма вторичного излучения может быть рассчитана теоретически в результате более или менее строгого решения соответствующей электродинамической задачи. [37]
В силу отмеченного обстоятельства определение величины R при сложной конфигурации линии и при наличии экранирующих оболочек может представлять собой очень трудную электродинамическую задачу, строгое решение которой далеко не во всех случаях является доступным. Последнее обстоятельство следует особенно учитывать при проектировании кабельных линий. Несколько проще обстоит дело в случае воздушных линий электропроводной связи, если только частота переменного тока, питающего линию, не является весьма высокой. [38]
Задача оптимального синтеза ( ЖЦР состоит в определении уравнения образующей фокусирующего зеркала, реализующего найденное ( НТу Полное решение такой трехмерной электродинамической задачи, во-первых, весьма затруднительно в вычислительном плане, а, во-вторых, не всегда целесообразно, так как реальные условия опыта допускают введение некоторых упрощающих предположений. [39]
Известно [25, 57, 197], что для среды с поглощением ( Im е 0) условия 1 - 5 обеспечивают единственность решения исходной электродинамической задачи. Оно заключается в требовании конечности энергии электромагнитного поля, запасенной в любом конечном объеме. Если искомое поле представлено в виде Фурье, то это условие определяет пространство числовых последовательностей, которому должны принадлежать неизвестные амплитудные коэффициенты. В таком виде это условие удобно использовать при доказательстве разрешимости полученных тем или иным путем бесконечных систем уравнений относительно этих коэффициентов. Последнее обычно применяют при рассмотрении различных математических особенностей полученного решения и анализа рассеянного поля вблизи ребер структуры. [40]
Чтобы получить аналитические выражения для энергии, запасаемой в полном объеме резонатора W и для мощности потерь р необходимо решить электродинамическую задачу для цилиндрического резонатора, содержащего три диэлектрических слоя ( см. рис. УП. [41]
В данной главе рассматривается только феноменологическая теория сверхпроводимости, задачей которой является получение различных соотношений, граничных условий, позволяющих решать электродинамические задачи при наличии сверхпроводников. [42]
Уместно также отметить, что расчет электрических параметров линии по заданным конструктивным размерам и свойствам материалов, используемых при ее строительстве, отнюдь не является элементарным, поскольку обычно требует предварительного решения достаточно сложной электродинамической задачи. [43]
Подчеркнем, что во всех случаях, когда в реальном СВЧ тракте ( волноводном или полосковом) имеются одномодовые зоны, - целесообразно их одномодовое описание, однако соответствующие одно-модовые матрицы рассеяния неизбежно находятся при решении электродинамических задач с учетом многих типов волн. [44]
Выше были рассмотрены двухмерные электродинамические задачи для импедансной ступеньки и импедансной полуплоскости. Трехмерные электродинамические задачи, например задача о диффракции плоской волны, направление распространения которой составляет произвольный угол с осью х, также могут быть решены для этих импедансных структур, однако соответствующие решения имеют весьма громоздкий вид ( см. [51]), и мы их рассматривать не будем. [45]