Электродинамическая задача

Cтраница 2

Строгий учет поверхностных эффектов требует решения соответствующей граничной электродинамической задачи. Однако если резонатор ограничен поверхностью второго порядка - эллипсоидом, то, как известно из магнитостатики [4], магнитное поле внутри такого эллипсоида, помещенного в однородное постоянное поле, также однородно. [16]

Если дополнительно введенная структура полубесконечна, то электродинамическая задача допускает строгое решение. [17]

Метод собственных функций представляет собою строгое решение электродинамической задачи для линейного излучателя; он наиболее адекватен поставленной задаче. [18]

Ничего принципиально нового не возникает и для электродинамических задач. [19]

Применение метода Бубнова - Галеркина к некоторым классам электродинамических задач. Структура показана на рис. 12.1; колебания могут быть вынужденными и собственными, в последнем случае отверстие отсутствует. [20]

Выше был изложен подход к определению типа оператора краевой электродинамической задачи на основе рассмотрения ее одномерного фрагмента, получающегося после разделения переменных. [21]

Определение коэффициента L J в общем случае представляет собой сложную электродинамическую задачу. [22]

Введенные здесь функции Ест и ] ст при решении электродинамических задач являются заранее заданными. Величина Ест называется напряженностью сторонних сил ( или просто сторонней напряженностью), a jCT - сторонним током. [23]

Мы располагаем всеми необходимыми данными, чтобы записать решение электродинамической задачи для прямоугольного волновода, оболочка которого принимается за идеально проводящую, а внутренняя среда является однородной. Такая математическая модель в большинстве случаев оказывается удовлетворительной. При необходимости она уточняется путем учета потерь в металле; это также будет сделано. [24]

Вычисление эффективности переноса энергии в этом случае сводится к решению электродинамической задачи об излучении диполя в поглощающей среде. [25]

Регулярный способ, позволяющий использовать решение статических задач для решения электродинамической задачи дифракции, состоит в том, чтобы вычислить из статики индуцированный ток, или - для диэлектрических тел - индуцированную поляризацию (1.11), а по нему дифрагированное поле во всем пространстве. Я на сфере большого ( р а) радиуса, а затем по ним вычислить вне этой сферы поле, удовлетворяющее волновым уравнениям и условиям излучения. [26]

Теоретические исследования распространения электромагнитных волн в ВСС приводят к значительно более сложным электродинамическим задачам, что обусловлено сложной формой границ, а при наличии неоднородностей - существенно векторным характером электромагнитного поля. [27]

Рассмотрим допущения, сделанные в работах / 33 34 / при решении электродинамической задачи и выводе соотношений для определения tg 9: В строгой теории, в которой tg 8 жидкости определяется по данным о добротностях пустого и заполненного резонатора при постоянной резонансной частоте, необходимо рассматривать диэлектрическую пластинку как слой определенной толщины и диэлектрической проницаемости, образующий третью секцию резонатора. В / 33 / авторы пренебрегли влиянием пластинки на распределение энергии и мощностью потерь в ней, считая, что ее толщина мала по сравнению с длиной волны. [28]

К применению концепции плоских. волн для. расчета калориметрической иагруз-кн с наклонным диэлектрическим окном. [29]

Концепция Бриллюэна о разложении волноводных волн на плоские позволяет иногда существенно облегчить решение сложной электродинамической задачи. Для введения читателя в круг достаточно сложных рассуждений, связанных с расчетом калориметрических нагрузок, рассмотрим сначала эту задачу приближенно, используя концепцию Бриллюэна. Разобьем рассматриваемый нерегулярный волновод, характеризующийся различными диэлектрическими проницаемостями, на три области DI, DH, Dm, в каждой из которых диэлектрическая проницаемость есть величина постоянная. Границы областей % г и Ж2 совпадают с физическими границами раздела сред в волноводе. Для эффективного применения концепции плоских волн получим интегральное представление поля в области Ог. Для этого определим функцию Грина регулярного волновода с постоянным заполнением. [30]

Страницы: 1 2 3 4