Cтраница 1
Бесконечная пластинка с круговым отверстием, в которое вложена упругая круговая шайба, имевшая первоначально несколько больший радиус. Мы будем предполагать, что трение между шайбой и пластинкой отсутствует, так что взаимодействие этих тел сводится к нормальному давлению на обводы шайбы и отверстия. [1]
Бесконечная пластинка, опирающаяся на сплошное основание и нагруженная сосредоточенной поперечной силой. [2]
Рассмотрим бесконечную пластинку, обтекаемую потоком газа. [3]
Рассмотрим тонкую бесконечную пластинку, сопряженную с кольцевой инородной пластинкой с внешним радиусом Rk и внутренним радиусом Я. Материалы рассматриваемой системы отличаются только температурными коэффициентами линейного расширения. Теплообмен через ее боковые г 6 и краевую r R поверхности с окружающей средой осуществляется по закону Ньютона. Предполагается, что пластинка в начальный момент времени имеет нулевую л мпера-туру, а на бесконечности теплоизолирована. [4]
Рассмотрим двуступенчатую бесконечную пластинку с круговым отверстием, температура контура r R которой изменяется в начальный момент времени на некоторую величину tK, оставаясь в дальнейшем постоянной. Боковые поверхности z 6 ( г) пластинки предполагаются теплоизолированными, а ее начальная температура - равной нулю. [5]
В бесконечной пластинке существуют два типа нормальных волн: волны Лэмба и сдвиговые норм, волны. Плоская волна Лэмба [3, 7] характеризуется двумя составляющими смещений, одна из к-рых параллельна направлению распространения волны, другая - перпендикулярна граням пластинки. По характеру распределения смещений относительно средней плоскости пластинки волны Лэмба делятся па симметричные и антисимметричные. [6]
Упругое равновесие бесконечной пластинки с вложенной абсолютно жесткой или упругой шайбой. [7]
Автор рассматривает бесконечную пластинку, подверженную на бесконечности параллельным или нормальным к линии центров отверстий растягивающим усилиям. Эффективное рассмотрение основано в этой работе на некотором алгоритме последовательных приближений, сходимость которого доказывается при малом значении отношения радиуса отверстия к расстоянию между двумя ближайшими центрами. [8]
Как видно, для бесконечной пластинки не удается выделить конечную длину полуволны. Для пластинки конечных размеров из интегрального удовлетворения краевым условиям на торцах придем к соотношению (6.38), где 1Х, 1У - просто размеры пластинки. [9]
Смешанная задача о колебаниях бесконечной пластинки единичной ширины, Прикл - матем. [10]
Представим себе конечную или бесконечную пластинку, имеющую некоторое число отверстий, в которые вставлены сплошные или ослабленные в свою очередь отверстиями шайбы из другого материала. При соединении шайбы с пластинкой она может быть впаяна в отверстие вдоль обвода, запрессована или, скажем, посажена в нее в горячем либо холодном состоянии. Каждый раз, если шайба не впаяна, предполагается, что контуры сопряженных между собой упругих частей приводятся в соприкасание без зазоров и удерживаются от скольжения друг по другу. [11]
Двухмерные напряжения в кусочно-однородных бесконечной пластинке и пространстве, обусловленные плоским источником тепла. [12]
Сила, приложенная в точке бесконечной пластинки. Если сила Р действует в срединной плоскости бесконечно большой пластинки ( фиг. [13]
Пара сил, приложенная в бесконечной пластинке. [14]
Ниже рассмотрено лишь течение между бесконечными пластинками. Изложение результатов для течения между коаксиальными цилиндрами и соответствующую библиографию читатель может найти в книге В. П. Шид-ловского ( Шидловский В. П., Введение в динамику разреженного газа. [15]