Cтраница 2
Уравнение (2.22) определяет кинетику реакции двух бесконечных пластинок. Такой случай, как уже указывалось, на практике никогда не реализуется. [16]
Рассмотрим применение этого условия на примере тонкой бесконечной пластинки с круглым отверстием ( рис. 339), окружность которого нагружена равномерно распределенной радиальной растягивающей нагрузкой. [17]
Если сила Р действует в срединной плоскости бесконечной пластинки ( рис. 79, а), то распределение напряжений можно легко получить путем наложения только что рассмотренных систем. [18]
Если сила Р действует в срединной плоскости бесконечной пластинки ( рис. 79, а), то распределение напряжений можно легко получить путем наложения только что рассмотренных систем. Мы не можем, однако, построить решение путем простого наложения двух решений для полубесконечной пластинки, как показано на рис. 79, бив. [19]
Это иллюстрируется на примере эллиптического отверстия в бесконечной пластинке. [20]
Развальцовка одной трубы рассматривается как развальцовка в бесконечной пластинке. [21]
Были получены, кроме того, решения для бесконечной пластинки с круглым отверстием, когда усилия были приложены к границе отверстия3), для соответствующей задачи о полосе4) и задачи о ряде отверстий, расположенных вблизи ( и параллельно) прямолинейной границы. [22]
Рассмотрим свободную внешней нагрузки нагреваемую линейным источником тепла бесконечную пластинку, обладающую цилиндрической анизотропией. Мощность источника тепла изменяется в начальный момент времени на некоторую величину - -, оставаясь в дальнейшем постоянной. [23]
Пусть на окружности L отверстия радиуса R в бесконечной пластинке приложены заданные напряжения Тпг и Тпв. Пластинка на бесконечности находится в однородном напряженном состоянии. Определим напряженное состояние пластинки. [24]
Пусть на окружности L отверстия радиуса R в бесконечной пластинке приложены заданные напряжения Тпг и Тпв - Пластинка на бесконечности находится в однородном напряженном состоянии. Определим напряженное состояние пластинки. [25]
Следовательно, для существования слоистого течения между двумя плоскими бесконечными пластинками, кроме силы, вызывающей проскальзывание, и давления, необходимо дополнительное напряжение, направленное по нормали к пластинкам и пропорциональное квадрату скорости проскальзывания. Этот несколько неожиданный результат носит название эффекта Пойнтинга. [26]
Итак, в качестве модели расчета температурных полей примем бесконечную пластинку конечной толщины, с постоянными коэффициентами теплофизических свойств, без теплоты фазового перехода, одна поверхность, по которой перемещается с постоянной скоростью точечный источник тепла постоянной мощности. Одна поверхность теплонепроницаема, другая охлаждается жидкостью с постоянным коэффициентом теплопередачи. [27]
К о р д у б а Б. М. Напряжения в бесконечной пластинке, обусловленные движущейся прямоугольной областью нагрева. [28]
Это дает полное решение задачи о локальном нагреве в бесконечной пластинке, в которой напряжения и деформации на бесконечности должны стремиться к пулю. [29]
Это дает полное решение задачи о локальном нагреве в бесконечной пластинке, в которой напряжения и деформации па бесконечности должны стремиться к нулю. [30]