Плотность - отрицательный заряд
Cтраница 3
Решения уравнения Шредингера для водородоподобного атома представлены графически на рис. 4.1. На рис. 4.1, а показана зависимость радиальной волновой функции [ Rni ( r) ] от расстояния между электроном и ядром; квадрат радиальной волновой функции [ Rni ( r) ] 2 определяет плотность отрицательного заряда на расстоянии г от ядра. Можно видеть, что заряд скапливается в одних областях внутриатомного пространства и избегает других областей. [31]
 |
Распределение электронов в молекуле воды. [32] |
Дипольный момент молекулы воды возникает по двум причинам: во-первых, каждая из связей О - Н полярна и на том конце, где находится ядро водорода, имеется избыток положительного заряда, а на кислородном конце избыток отрицательного, а во-вторых, пары электронов, неиспользованные для связей, создают дополнительную плотность отрицательного заряда на атоме кислорода. [33]
При сближении атомов электрон первого притягивается ядром второго атома, а электрон второго - ядром первого атома. Увеличение же плотности отрицательного заряда сближает ядра, возникает химическая связь между атомами. Отдельные атомы в молекуле неразличимы. [34]
 |
Атом водорода по современным представлениям. [35] |
В результате между центрами обоих ядер возникает молекулярное электронное облако, обладающее максимальной электронной плотностью. Увеличение же плотности отрицательного заряда благоприятствует сильному возрастанию сил притяжения между ядрами и молекулярным облаком. [36]
При абсолютном нуле температуры сохраняется быстрое движение электронов в металле, как это имеет место и для движения электронов по их невозмущенным орбитам в атомах. Благодаря быстрому движению электронов плотность отрицательного заряда между ионами металла в среднем по времени оказывается примерно одинаковой для всего не занятого ионами объема металла; решетка ионов погружена в размазанное отрицательное электричество, которое стремится сгуститься вокруг ионов и вследствие этого тесно стягивает ионы. В итоге обеспечивается большая энергия связи - порядка 30 - 60 ккал на 1 г-атом для относительно легкоплавких металлов и порядка 100 - 200 ккал для тугоплавких ( это видно из таблицы теплот сублимации, приведенной на стр. [37]
 |
Распределение зарядов и потенциалов в газотропе. [38] |
Механизм протекания тока в дуговых приборах имеет некоторые особенности: в вакуумном диоде анодный ток определяется напряженностью электрического поля у катода, а в газотроне - у анода. Это приводит к уменьшению плотности отрицательного заряда в околоаподном слое. В результате диффузии происходит выравнивание концентрации электронов, и в плазме образуется непрерывный поток электронов, направленный к аноду. Увеличение тока в цепи вызывает рост напряженности поля у анода и, следовательно более интенсивную диффузию электронов в межэлектродном пространстве. [39]
Приведенная схема довольно точно предсказывает и объясняет электронные эффекты и влияние стерических факторов при щелочном гидролизе сложных эфир он. При образовании промежуточного комплекса увеличивается плотность отрицательного заряда на реакционном центре. Поэтому следует ожидать, что электроноакцептор-ныс заместители будут облегчать гидролиз, а электронодонорныс, напротив, замедлять его. Это правило должно дейстпопать независимо от того, где находятся заместители - в ацильной или ал кил ь-пой группе эфира. И, действительно, сложные эфиры, у которых нодородные атомы замещены электрононкцспторпыми группами ( С1, Вг, Р, МО, СН СО, СНаСОСН, СНЭСОО и др.), гидролизуются быстрее своих нсвамещснных аналогов. [40]
Но электроны, вышедшие из металла при нагревании, сосредоточиваются в пространстве вокруг металла, повышая плотность заряда в двойном электрическом слое. При данной температуре устанавливается такая плотность пространственного отрицательного заряда, при которой дальнейшая эмиссия электронов прекращается. Чем выше температура металла, тем большее число электронов покидает металл и тем больше плотность электронного облака вокруг металла. Это явление испускания электронов нагретым металлом называется термоэлектронной эмиссией. [41]
Если выделить в декартовой системе координат пространства молекулы малый участок объемом dKc центром в точке с радиус-вектором г, то количество электронного заряда в этой точке будет равно p ( r /) dF f2 ( jt) &V. Здесь р ( г) есть плотность отрицательного заряда ( электронного облака) в окрестности точки г, и / ( i /) - значение электронной волновой функции в той же области. [42]
АН СССР, 1947) пишет: Плотность отрицательного заряда около каждой точки пространства, окружающего атом или молекулу, будет вызвана большей или меньшей длительностью пребывания электрона около этой точки ( стр. [43]
Вероятностное решение уравнения Шредингера в применении к атомам может быть также интерпретировано с использованием представления о диффузных электронных облаках. Тогда функция вероятности позволяет указать среднее значение плотности отрицательного заряда облака на различных орбиталях, окружающих ядро. Каждая орбиталь представляет собой область, в которой может размещаться диффузное облако отрицательного заряда, образованное не более чем двумя электронами с противоположными спинами. Каждая орбиталь может проникать в другие орбитали, или, как говорят, перекрываться с ними, и это происходит на самом деле, однако, несмотря на такое перекрывание, каждая орбиталь оказывается почти независимой от остальных орбиталей. [44]
 |
График изменения потенциальной энергии при сближении атомов водорода. [45] |
Страницы: 1 2 3 4