Плотность - центр - парообразование
Cтраница 1
Плотность центров парообразования возрастала от нуля максимально до 176 еж 2 при 860 - 103 ккал / м2 - час. При изучении фотографий никелированной поверхности нагрева было обнаружено произвольное геометрическое распределение центров парообразования. Для такой системы пропорциональности между числом центров и тепловым потоком, как это предполагает Якоб, не наблюдается. Тепловой поток был приблизительно пропорционален квадратному корню из числа центров. Широко известные теоретические работы по теплоотдаче при кипении подобной функциональной зависимости не предусматривают. [1]
Плотность центров парообразования в функции температуры поверхности представлена на фиг. [2]
Плотность центров парообразования П определялась в центральной зоне поверхности нагрева на площади - I см произвольно выбираемой в каждом опыте. Они и являются центрами парообразования. [3]
Она характеризуется малой плотностью центров парообразования. [4]
Получены данные по плотности центров парообразования да всей длине пузырькового кипения воды на неизотермической и изотермической поверхностях. В работе использован метод зонда, основанный на регистрации электрической проводимости промежутка зонд-поверхность нагрева. [5]
 |
Схема режимов кипения воды. [6] |
При увеличении теплового потока плотность центров парообразования возрастает и становится более равномерной и процесс парообразования распространяется в переднюю часть цилиндра. Пузырьки пара, образующиеся на передней части цилиндра, растут и движутся по цилиндру благодаря движению жидкости и эффекта прилипания к поверхности. Затем они отделяются от поверхности цилиндра вниз по течению при угле 90, как показано на рис. 26, а. Пузырек стремится быстро расти в перегретой жидкости вблизи цилиндра, но тут же разрушается, если жидкость чуть-чуть недогрета. [7]
Из этого соотношения следует, что плотность центров парообразования равна нули при Т1М Тнас. Тзак, зависящей от большого числа факторов, одним из которых, как показали результаты наших опытов, являются теплофизические свойства тешюотдающей поверхности. [8]
 |
Теплообмен при развитом пузырьковом кипении воды на поверхности горизонтальной серебряной трубы D5 мм. [9] |
Влияние этих факторов на теплоотдачу проявляется, по-видимому, в основном за счет изменения плотности центров парообразования. [10]
Константы, необходимые в их уравнении, были вычислены из существующих данных по критическим тепловым потокам для различных жидкостей. Плотность центров парообразования в их формуле в явном виде не фигурирует. Тот факт, что их уравнение удовле -; творительно описывает кривую кипения ( тепловой поток - J как функция А) в д жритическом режиме, по-видимому, / указывает на то, что плотность пузырей отображается параметрами в их уравнении неявным образом. [11]
Отличительной особенностью кипения гелия является наличие огромного числа мельчайших пузырей шднимашихся от тешюотдаюцей поверхности. Причем, как показали визуальные наблюдения заметное увеличение плотности центров парообразования при гашении гелия на каждом из указанных материалов имеет место лишь в небольшом температурном диапазоне после закипания. [12]
Величина Ъ в соотношении ( в) есть безразмерный числовой коэффициент. Вследствие приближенного характера оценки скорости хаотического движения парожидкостной смеси и плотности центров парообразования этот коэффициент может зависеть от отношения плотностей фаз р / р и специфических поверхностных условий, влияющих на возникновение центров парообразования. [13]
Однако строгий расчет величины бэф затруднен из-за сложной, хаотичной природы самого процесса пузырькового кипения; в последующем анализе приходится прибегать к приближенным качественным оценкам. Естественно полагать, что величина бэф должна уменьшаться: при уменьшении вязкости жидкости v, при увеличении интенсивности беспорядочного движения парожидкостной смеси у границы этого слоя вследствие процесса парообразования и при увеличении плотности центров парообразования на самой поверхности. [14]
Однако строгий расчет величины бэфф затруднен из-за сложной, хаотичной природы самого процесса пузырькового кипения; в последующем анализе приходится прибегать к приближенным качественным оценкам. Естественно полагать, что величина 6эфф должна уменьшаться: при уменьшении кинематического коэффициента вязкости жидкости v, при увеличении интенсивности беспорядочного движения парожидкостной смеси у границы этого слоя вследствие процесса парообразования и при увеличении плотности центров парообразования на самой поверхности. [15]
Страницы: 1 2