Поведение - волновая функция
Cтраница 1
Поведение волновых функций относительно операций i и а, действующих на координаты электронов, также может быть использовано для классификации состояний симметричных двухатомных молекул. Если волновая функция изменяет знак, когда все электроны одновременно отражаются от центра молекулы, то к греческой букве добавляется нижний индекс g, если же волновая функция не меняет знак, то добавляется нижний индекс и. [1]
Определить поведение волновой функции вблизи начала координат, если при г - 0 поле обращается в бесконечность, как x / Vs с s 2, Решение. [2]
Рассмотрим поведение волновых функций спиральных состояний по отношению к инверсии координат. [3]
Рассмотрим далее поведение волновых функций на больших расстояниях. [4]
Мы рассмотрим поведение волновых функций 4я 0 в окрестности особых направлений в следующем параграфе. [5]
Рассмотрим далее поведение волновых функций на больших расстояниях. [6]
 |
Схема вульф-брэггов. [7] |
Полученные результаты для поведения волновых функций в зависимости от г позволяют объяснить существование энергетической щели следующим образом. Это значит, что при Us0 электроны ( отрицательный заряд) скапливаются в окрестности положительных ионов, где потенциальная энергия наименьшая. Такое распределение заряда приводит к понижению энергии, отвечающей данной волне. Скопление же отрицательного заряда в области между ионами ( высокой потенциальной энергии) приводит к повышению потенциальной энергии. [8]
Что же касается поведения волновой функции Ч к при действии оператора S, то здесь положение оказывается более серьезным. [9]
Отмеченные здесь особенности поведения волновых функций являются частными случаями влияния центра симметрии. [10]
С - постоянная, определяющая пространственное поведение волновой функции при отражении. Если в формуле (18.17) имеет место знак - -, то частица называется скалярной; если же имеет место знак -, то частица называется псевдоскалярной. Это различие имеет значение только тогда, когда число или тип частиц, образующих систему, может меняться, так как знак полной волновой функции системы несуществен. В частности, если система меняется вследствие образования или исчезновения частицы с данной внутренней четностью, то могут наблюдаться явления, зависящие от внутренней четности. При таких изменениях пространственная четность системы после испускания или поглощения частицы должна компенсировать связанное с этим изменение внутренней четности. [11]
Это уравнение показывает, что поведение волновой функции данной энергии в точке поворота удовлетворяет уравнению Шредингера с линейным потенциалом. Конкретная форма потенциала входит только в виде значения его первой производной в точке поворота. [12]
Отсюда видно, что надо различать два аспекта поведения волновой функции при инверсии. Один из них связан с зависимостью волновой функции от координат. В нерелятивистской квантовой механике рассматривался только этот вопрос, - он приводит к понятию четности состояния ( которую мы будем называть теперь орбитальной четностью), характеризующей свойства симметрии движения частицы. [13]
При обозначении симметрии состоянию приписывают символ, соответствующий поведению волновой функции при операциях симметрии той точечной группы, к которой принадлежит молекула. Характеры одноэлектронных орбиталей определяются из таблиц характеров. Произведение характеров орбиталей, занятых одиночными электронами, дает характер молекулярной волновой функции. При лаймановском переходе полный момент импульса относительно оси молекулы равен нулю в обоих состояниях. [14]
Заметим, что данное выражение применимо только внутри области осцилляторного поведения волновой функции, достаточно далеко от точек поворота. В точках поворота импульс обращается в нуль и поэтому волновая функция ВКБ-приближения обращается в бесконечность. Кроме того, мы должны считать значение волновой функции в классически запрещенной области равным нулю. Поскольку такое приближение точной волновой функции довольно примитивно, этот вид волновой функции ВКБ-приближения называют простейшей волновой функцией ВКБ-приближения. [15]
Страницы: 1 2 3 4