Поведение - волновая функция
Cтраница 2
Поэтому существует возможность чисто квантово-механических резонансных явлений, зависящих от поведения внутренней волновой функции в области около га; на указанной границе она должна быть сшита с падающей и расходящейся волнами. [16]
В подавляющем большинстве молекулярных расчетов проблемы сходимости, связанные с описанием поведения волновой функции вблизи удаленных от центра разложения ядер, преодолеваются путем использования базисных функций, помещаемых на нескольких центрах. Эти центры часто, хотя и не всегда, выбирают на ядрах молекулы. Высокоточные расчеты молекул, содержащих больше одного неводородного ядра, требуют применения многоцецтрового базисного набора. Однако использование таких базисных наборов приводит к появлению новых проблем. [17]
Электронные термы молекулы из одинаковых атомов характеризуются также своей четностью ( g или г) - поведением волновых функций при изменении знака координат электронов ( отсчитываемых от центра молекулы) при неизменных координатах ядер. Существует тесная связь между этим свойством электронного терма, с одной стороны, и ядерной симметрией и знаком относящихся к этому терму вращательных уровней, с другой. [18]
Электронные термы молекулы из одинаковых атомов характеризуются также своей четностью ( g или и) - поведением волновых функций при изменении знака координат электронов ( отсчитываемых от центра молекулы) при неизменных координатах ядер. Существует тесная связь между этим свойством электронного терма, с одной стороны, и, ядерной симметрией и знаком относящихся к этому терму вращательных уровнейт с другой. [19]
Помимо этих полных свойств симметрии, следует также рассмотреть свойство симметрии ( или -), определяющееся поведением волновой функции при отражении в начале координат. Как и у молекул типа симметричного волчка, у неплоских молекул типа асимметричного волчка имеется по два подуровня для каждого вращательного уровня: один положительный, другой отрицательный. Расщепление на эти два уровня достаточно велико только в случае очень низкого барьера, препятствующего инверсии. [20]
По сравнению с обычными многоцентровыми базисными наборами одноцентровый базис должен включать гораздо больше членов, чтобы обеспечивать удовлетворительное описание поведения волновой функции вблизи ядер, не совпадающих с центром разложения. Однако все интегралы на базисных функциях, возникающие при одноцентровом разложении, могут быть йычислены аналитически. Может оказаться удобнее при каждой необходимости вновь вычислять интегралы, возникающие в одноцентровом расчете, чем пользоваться большими массивами интегралов. [21]
Мы замечаем, что в ти-импульсе есть две части: одна связана с векторным потенциалом, а другая с поведением волновой функции. [22]
Совпадение двух значений Yn, по-видимому, указывает на то, что нормировочный интеграл от собственной функции Хк нечувствителен к поведению волновой функции на входе в нейтронный канал. Это легко понять в отношении порядка величин, поскольку нейтронный канал настолько слабо связан с промежуточным состоянием Хк, что нормировочный интеграл ( Хк, Хк) определяется в основном не состоянием п Не4, а другими комбинациями частиц. Правда, почти точное совпадение двух значений у представляется удивительным и может быть случайным. [23]
Операторы компонент момента совпадают ( с точностью до постоянного множителя) с операторами бесконечно малых поворотов1), и собственные значения момента характеризуют поведение волновых функций по отношению к пространственным вращениям. Значению момента j соответствует 2j 1 различных собственных функций ifijm, отличающихся значениями проекции га момента и относящихся к одному ( 2j 1) - кратно вырожденному уровню энергии. При поворотах системы координат эти функции преобразуются друг через друга, осуществляя, таким образом, неприводимые представления группы вращения. Следовательно, с точки зрения теории групп числа j нумеруют неприводимые представления группы вращений, причем каждому j соответствует одно ( 2j 1) - мерное представление. [24]
Операторы компонент момента совпадают ( с точностью до постоянного множителя) с операторами бесконечно малых поворотовг), и собственные значения момента характеризуют поведение волновых функций по отношению к пространственным вращениям. Значению момента j соответствует 2j 1 различных собственных функций V mj отличающихся значениями проекции т момента и относящихся к одному ( 2j 1) - кратно вырожденному уровню энергии. При поворотах системы координат эти функции преобразуются друг через друга, осуществляя, таким образом, неприводимые представления группы вращения. Следовательно, с точки зрения теории групп числа j нумеруют неприводимые представления группы вращений, причем каждому j соответствует одно ( 2j 1) - мерное представление. [25]
Таким образом, в работе М.А. Леонтовича и Л.И. Мандельштама впервые дана трактовка плавного перехода между дискретным и сплошным энергетическими спектрами и углубленная трактовка концепции квантования, не исчерпывающегося отысканием спектра уровней, а требующего исследования поведения волновых функций. В известном смысле можно сказать, что квантуются не просто уровни, а, вообще говоря, состояния. [26]
Если потенциал с очень малым радиусом действия заменить потенциалом с очень большим радиусом действия, причем таким образом, чтобы на больших расстояниях была применима формула (45.19), то последняя не даст даже приближенного представления о поведении волновой функции на малых расстояниях. Несмотря на это, эффекты короткодействующего взаимодействия на больших расстояниях описываются этим выражением, и, следовательно, на больших расстояниях можно произвести сшивание волновой функции. [27]
Приводятся результаты решения уравнения Дирака в случае глубокой сферической потенциальной ямы. Подробно рассмотрено поведение волновых функций куло-новской задачи вблизи Z Zc. Показано, что при Z Zc возникает квазистационарное состояние позитрона. При Z Zc исчезает связанное состояние электрона на - оболочке, но одновременно с этим волновые функции вакуума так деформируются, что образуется вакуумная jRT - оболоч-ка. Изучается перестройка электрон-позитронного вакуума при Z Zc. Показано, что в отсутствии одного или двух электронов в вакуумной ЛГ-оболочке в системе возникает вырождение, для снятия которого требуется введение электрон-позитронного взаимодействия. [28]
 |
Импульсное состояние имеет - кривую в форме штопора. [29] |
Если мы захотим изучить поведение волновой функции вдоль произвольного направления в физическом пространстве, то для этого необходимо просто выбрать ось х вдоль этой линии, а два других пространственных измерения временно использовать в качестве действительной и мнимой осей на плоскости Аргана. [30]
Страницы: 1 2 3 4