Cтраница 2
При примесном поглощении энергия фотона затрачивается на ионизацию атрмов примеси. В полупроводниках донорные примеси расположены вблизи дна зоны проводимости, акцепторные - около потолка валентной зоны. Спектр примесного поглощения смещен относительно спектра собственного в инфракрасную область. [16]
Спектр поглощения полупроводника. [17] |
В области примесного поглощения при ХАГр может наблюдаться несколько полос поглощения. Основная полоса вызвана примесным возбуждением носителей заряда. Граничная длина волны, соответствующая примесному поглощению: ) Jrp hc / Eup. Дополнительные области соответствуют переходам носителей заряда с уровней и на уровни, образованные различными примесями и дефектами решетки. Фотопроводимость наблюдается на всех полосах частот примесного поглощения. [18]
В результате примесного поглощения, как и в случае термической ионизации атомов примесей, генерируются подвижные носители лишь одного знака: электроны в зоне проводимости при ионизации донорных атомов и дырки в валентной зоне при ионизации акцепторных атомов. [19]
В случае примесного поглощения в полупроводнике преобладают неравновесные носители одного знака. [20]
Спектральная характеристика примесного поглощения в кристаллах 6ff - SiC р-типа проводимости, легированных алюминием и бором, имеет вид широких полос с максимумами при 0 62 и 1 7 эВ соответственно. [22]
Подобные исследования примесного поглощения особенно актуальны в связи с проблемой получения сверхчистых полупроводниковых материалов. Обратим внимание на тот факт, что предельная чувствительность в обнаружении малых концентраций примеси может быть достигнута только при применении спектрометра с шириной аппаратной функции не больше ширины линии примесного поглощения. [23]
Зависимость фотопроводимости германия с примесями Mn, Ni, Со и Fe от энергии фотонов AV. [24] |
В случае примесного поглощения интенсивность генерации носителей fikJ изменяется нелинейно с изменением интенсивности света, так как коэффициент поглощения света k в примесной области поглощения не остается постоянным ( k зависит от /), а уменьшается с увеличением интенсивности света из-за заметного опустошения примесных центров. Поэтому люксамперная характеристика в области примесной фотопроводимости будет линейна лишь при малых интенсивностях света, и будет достигать насыщения для больших интенсивностей света при полном опустошении примесных центров. [25]
В результате примесного поглощения, как и в случае термической ионизации атомов примесей, генерируются подвижные носители лишь одного знака: электроны в зоне проводимости при ионизации донорных атомов и дырки в валентной зоне при ионизации акцепторных атомов. [26]
Спектры оптического поглощения кристаллов карбида кремния, легированных бором, при разных температурах. [27] |
Спектральная характеристика примесного поглощения в кристаллах бЯ - SiC, легированных алюминием и бором, имеет вид широких полос с максимумами при 0 62 и 1 7 эВ соответственно. [28]
В случае примесного поглощения в полупроводнике преобладают неравновесные носители одного знака. [29]
Схема электронных переходов в оптическом поглощении. [30] |