Истинное поле
Cтраница 3
На самом деле, если вспомнить, что вся информация об образе, которую переносит свет, заключена в особенностях строения светового поля, то возникает естественная мысль: если бы удалось записать, а затем воспроизвести это-поле со всеми его подробностями, то глаз или любое другое устройство не смогли бы отличить такое восстановленное поле от истинного поля света, рассеянного предметом, и зарегистрировали бы появление образа, создающего полную иллюзию действительности оригинала. [31]
Аналогично этому, магнитная индукция В также является средним полем, образованным электронами проводимости, создающими макротоки, и электронами в атомах, создающими микротоки. Истинное поле меняется от атома к атому и даже внутри атома. Рассматриваемое же в теории Максвелла поле ( как Е, так и В) является усредненным и не меняется на малых расстояниях порядка размеров атома. [32]
Это условие определяет опережающую функцию Грина. Ясно, что истинное поле, создаваемое источником j, должно удовлетворять условию запаздывания, поэтому функция Грина (9.7) сама по себе не является физической. [33]
Для нахождения этого частного интеграла разделим все пространство на бесконечно малые участки и определим поле, создаваемое зарядом, находящимся в одном из таких элементов объема. Вследствие линейности уравнений истинное поле будет равно сумме полей, создаваемых всеми такими элементами. [34]
Применим принцип наложения следующим образом. Нетрудно видеть, что истинное поле равно сумме полей, созданных каждым из указанных токов. Кроме того, каждое из рассматриваемых полей симметрично относительно своей оси. [35]
Это поле, складываясь с истинным полем тяжести Земли, дает эффективное поле тяжести, напряженность которого g2g - srgi - g - a. [36]
Модификации модели Томаса-Ферми связаны с более детальным учетом корреляционных и квантово-механических эффектов. Наличие корреляционных поправок вызвано отличием самосогласованного поля Хартри от истинного поля внутри атомной ячейки. Поправки, являющиеся следствием антисимметрии волновых функций электронов, интерпретируются как обменные и корреляционные. Кроме того, ввиду неточности принятой в модели картины независимых частиц возникают эффекты силовой корреляции. Квантово-механические поправки являются следствием квазиклассического формализма и разделяются на регулярную по ft2 ( называемую квантовой) часть, отражающую наличие нелокальной связи пе ( х) с потенциалом U ( x) из-за принципа неопределенности, и нерегулярную поправку, отражающую немонотонности физических величин, обусловленные дискретным спектром энергии. [37]
Из этой теоремы вытекает, в частности, такое следствие: введение незаряженного проводника в поле заданных зарядов ( заряженных проводников) уменьшает полную энергию поля. Для того чтобы убедиться в этом, достаточно сравнить энергию истинного поля, которое установится после введения проводника, с энергией фиктивного поля, соответствующего отсутствию индуцированных зарядов на введенном проводнике. [38]
Из этой теоремы вытекает, в частности, такое следствие: введение незаряженного проводника в поле заданных зарядов ( заряженных проводников) уменьшает полную энергию поля. Для того чтобы убедиться в этом, достаточно сравнить энергию истинного поля, которое установится после введения проводника, с энергией фиктивного поля, соответствующего отсутствию индуцированных зарядов на введенном проводнике. Этот результат можно сформулировать и другим образом: незаряженный проводник, расположенный вдали от системы заданных зарядов, притягивается к ним. [39]
 |
Графический способ пере . [40] |
Если провести прямую параллельно оси Я, то она пересечется с кривой I f ( HE) в точке Е, соответствующей намагниченности IE и внешнему полю НЕ, а с прямой ОС в точке D. Величина отрезка BD соответствует величине размагничивающего поля при намагниченности IE - Чтобы получить значение истинного поля при / Е, отложим на прямой, параллельной Н, отрезок EA BD. Тогда величина отрезка ВА ОНА дает значение внутреннего поля, соответствующее внешнему полю НЕ. [41]
 |
Двумерная спектральная плотность. [42] |
На основании результатов предыдущего раздела поле признака может быть построено, если известны значения признака в некоторых измеренных точках и функция отсчетов. С целью проверки правильности определения значения функции поля в любой точке, согласно этой методике, построим истинное поле признака. [43]
Если поместить внутрь диэлектрика макроскопически малое ( но большое по сравнению с атомными размерами) заряженное тело, то суммарная действующая на него сила будет определяться средним значением Еист по всей макроскопически малой области, занимаемой телом. Благодаря большой ( по сравнению с электронами и атомами) инертности макроскопически малого заряда очень быстрые колебания истинного поля не будут успевать сказываться на движении последнего. Воздействие поля на этот заряд будет определяться средним значением Еист за макроскопически малый промежуток времени, достаточно большой по сравнению с периодами колебаний микроскопических зарядов. [44]
Если поместить внутрь диэлектрика макроскопически малое ( но большое по сравнению с атомными размерами) заряженное тело, то суммарная действующая на него сила будет определяться средним значением Еист по всей макроскопически малой области, занимаемой телом. Благодаря большой ( по сравнению с электронами и атомами) инертности макроскопически малого заряда очень быстрые колебания истинного поля не будут успевать сказываться на дви же-нии последнего. Воздействие поля на этот заряд будет определяться средним значением Еист за макроскопически малый промежуток времени, достаточно большой по сравнению с периодами колебаний микроскопических зарядов. [45]
Страницы: 1 2 3 4