Cтраница 4
Если поместить внутрь диэлектрика макроскопически малое ( но большое по сравнению с атомными размерами) заряженное тело, то суммарная действующая на него сила будет определяться средним значением Еист по всей макроскопически малой области, занимаемой телом. Благодаря большой ( по сравнению с электронами и атомами) инертности макроскопически малого заряда очень быстрые колебания истинного поля не будут успевать сказываться на движении последнего. Воздействие поля на этот заряд будет определяться средним значением Еист за макроскопически малый промежуток времени, достаточно большой по сравнению с периодами колебаний микроскопических зарядов. [46]
Полученные результаты поддаются интерпретации в понятиях ослабления и усиления внутренних связей в твердом деформируемом теле. Действительно, задав некоторое кинематически возможное поле dep и da, которое в общем случае не совпадает с истинным полем, мы уже наложили на механическую систему дополнительные связи, что сделало систему более жесткой. А это приводит к завышению значения разрушающей нагрузки, как это утверждается в кинематической теореме. Если выполнены лишь условия статики, а условия совместности не выполнены, то это соответствует тому, что в системе не все связи реализованы и она стала мягче. Это, в свою очередь, приводит к тому, что тело разрушается при нагрузках, меньших истинного предельного значения. [47]
Такое представлепие, по теореме Вайнберга, недопустимо. Причина этого запрета состоит в том, что вектор-потенциал описывает электромагнитное поле лишь с точностью до калибровочных преобразований; таким образом, истинное поле задается не одним 4-век-тором, а целым классом эквивалентных вектор-потенциалов ( см. [10], гл. Необходимость калибровочных преобразований, как мы видим, тесно связана с наиболее общими конструкциями теории квантованных нолей. [48]
Решение неоднородных линейных уравнений ( 62 5) и ( 62 6) может быть представлено, как известно, в виде суммы решения этих же уравнений без правой части и частного интеграла уравнений с правой частью. Для нахождения этого частного интеграла разделим все пространство на бесконечно малые участки и определим ноле, создаваемое зарядом, находящимся в одном из таких элементов объема. Вследствие линейности уравнений истинное поле будет равно сумме полей, создаваемых всеми такими элементами. [49]