Эффективное магнитное поле
Cтраница 1
Эффективное магнитное поле в этих случаях для образцов, прошедших диффузионный обжиг, равно 11 кэ и резко отличается от поля, характерного для спеченных ферритов ( - 370 кэ), в то время как параметры решетки для этих образцов одинаковы. Приведенные данные свидетельствуют о том, что распределение ионов в элементарной ячейке не достигает еще своего равновесного значения на этапе диффузионного обжига. [1]
 |
Сверхтонкое магнитное расщепление основного и возбужденного состояний, соответствующих переходу 8 / 2 - - 1 / 2. [2] |
Действующее на ядро эффективное магнитное поле возникает за счет электронов самого атома; обычно его называют внутренним полем. [3]
Собственно говоря, эффективное магнитное поле выражается формулой того же типа и в том случае, когда никакого особого молекулярного поля нет и зависящие от относительной ориентации атомов силы взаимодействия между ними сводятся к силам магнитным. [4]
 |
Соответствие между состояниями РП и изображающего вектора ( а и движение. [5] |
Выбранной ситуации отвечает эффективное магнитное поле, как показано на рис. 1.21, б, в. Это ( см. рис. 1.21, а) эквивалентно тому, что в радикальной паре увеличивается населенность состояния, в котором спиновая плотность в первом радикале положительна, а в другом радикале - отрицательна. Если в начальный момент РП находится в синглетном состоянии, то, согласно рис. 1.21 6, прецессия изображающего спина индуцирует противоположную поляризацию спинов РП: в первом радикале спиновая плотность становится отрицательной, а во втором - положительной. [6]
Собственно говоря, эффективное магнитное поле выражается формулой того же типа и в том случае, когда никакого особого молекулярного поля нет и зависящие от относительной ориентации атомов силы взаимодействия между ними сводятся к силам магни гным. [7]
Собственно говоря, эффективное магнитное поле выражается формулой того же типа и в том случае, когда никакого особого молекулярного поля нет и зависящие от относительной ориентации атомов силы взаимодействия между ними сводятся к силам магнитным. [8]
 |
Эмиссионные мессбауэровскне спектры различных участков слитка. [9] |
Температурная зависимость величины эффективного магнитного поля на ядре Fe57, имеющая вид функции Бриллюэна, свидетельствует о наличии в системе магнитноупорядоченных структур кластеров, причем найденное значение тр 10 - 8 сек позволяет оценить их размеры ( диаметр) величиной порядка 100 А. [10]
Диамагнитное экранирование всегда уменьшает эффективное магнитное поле на месте протона и, следовательно, приводит к положительному экранированию. [11]
Когда с ростом температуры эффективное магнитное поле на ядрах железа уменьшается, уменьшается и поле на ядрах олова. При переходе ионов железа в парамагнитное состояние Нэф на ядрах олова становится равным нулю. Интересным является результат, сообщенный в [139]: кривые температурных зависимостей на ядрах олова в различных гранатах Gd xCa xFe - xSiixO 2, обладающих точками компенсации, не имеют особенностей в этих точках. Авторы [139] полагают, что данное обстоятельство, возможно, вызвано малостью ( с-а) - обменного взаимодействия. [12]
Вид спектра поглощения зависит от величины эффективного магнитного поля, действующего на ядро 119Sn, и от относительной величины и знака магнитных моментов основного и возбужденного состояний. Магнитный момент основного состояния был измерен методом ЯМР и равен 1 041 ядерного магнетона. Во внешних полях 16 - 103 э спектр поглощения металлического олова состоит из двух широких линий, расстояние между которыми находится в согласии с известным магнитным моментом основного состояния. Однако в полях 48 - Ю3 э каждая из широких линий обнаруживает структуру триплета, который соответствует расщеплению возбужденного состояния. [13]
Поскольку магнитный момент основного состояния известен, эффективное магнитное поле на ядре 119Sn в ферромагнитных сплавах и соединениях ( а также магнитный момент возбужденного состояния) можно определить из измеренных расщеплений. [14]
В реальных условиях каждое ядро находится в эффективном магнитном поле, которое складывается из внешнего магнитного поля и магнитного поля соседних ядер. [15]
Страницы: 1 2 3 4