Эффективное магнитное поле

Cтраница 2

Поэтому при изменении состояния электронной оболочки меняется величина эффективного магнитного поля, действующего на данное ядро. [16]

Как упоминалось выше, на магнитный момент электрона действует эффективное магнитное поле, равное векторной сумме внешнего поля и внутреннего поля, жестко связанного с собственной системой координат частицы. Таким образом, величина эффективного магнитного поля зависит от ориентации парамагнитной частицы по отношению к внешнему магнитному полю. [17]

Спектр резонансного поглощения гамма-квантов ядрами Fe57 в YsFesO ]. Скорость счета импульсов - число вспышек кристалла-сцин-тиллятора в секунду, пропорциональное числу прошедших через поглотитель. [18]

Здесь и далее приняты следующие обозначения: Нэф - эффективное магнитное поле на ядре; AVI / квад, А квад - электрические квадрупольные расщепления основного и первого возбужденного уровней ядра соответственно; SE - изомерный ( химический) сдвиг относительно линии испускания источника; SE - сдвиг центра тяжести спектра относительно линии испускания источника. [19]

Таким образом, определив ядерную теплоемкость, можно оценить величину эффективного магнитного поля на ядре. [20]

Удовлетворительное совпадение теоретического и экспериментального значений может служить доказательством пропорциональности эффективного магнитного поля на ядрах редкоземельной подрешетки намагниченности подрешетки. [21]

Структура ортоферритов. [22]

По резонансному поглощению гамма-квантов ядрами Fe57 в ортоферритах обнаружено наличие единого эффективного магнитного поля. Этот результат означает, что различие эффективных полей на ядрах ионов одинаковой валентности обусловлено лишь различием их кристаллографических положений в решетке. [23]

Учет различных видов энергетических взаимодействий в кристалле был сделан путем введения эффективного магнитного поля Нэфф. [24]

Следовательно, вектор М параллелен Нэф, т.е. Нэф играет роль некоторого эффективного магнитного поля, вдоль которого выстраивается жесткий магнитный момент. [25]

Ось квантования для спиновых операторов Sx, Sy и Sz всегда определяется эффективным магнитным полем. Во многих случаях эта ось совпадает с направлением внешнего магнитного поля. Следовательно, более удобны строчные индексы, относящиеся к лабораторной системе координат. Однако в тех случаях, когда внешнее поле равно нулю, осями квантования являются главные оси симметрии молекулы. Таким образом, строго говоря, прописные индексы X, У и Z следовало бы отнести к системе координат, фиксированной на молекуле. Поскольку в дальнейших приложениях встречается магнитное поле, мы избрали строчные индексы. [26]

Мессбауэровские спектры характеризуются рядом параметров: изомерным сдвигом, квадрупольным расщеплением, внутренним эффективным магнитным полем. Изомерный сдвиг п возникает из-за взаимодействия ядра, как точечного объекта, с электронами оболочки и измеряется в мм / с. Квадруполыюс расщепление А-результат взаимодействия квадрупольного момента ядра с неодинаковым электрическим полем в области ядра, измеряется в мм / с. Внутреннее эффективное магнитное поле / / аффпараметр, характеризующий магнитную упорядоченность вещества, представляет собой величину напряженности магнитного поля па ядрах железа и измеряется в килоэрстедах. [27]

Для диамагнитной среды индуцированный магнитный момент m незначителен, и, таким образом, эффективное магнитное поле в местонахождении молекулы равно внешнему полю. [28]

Распределение электронов связей С - Н в тетраметилсилане. [29]

В молекуле атомные ядра, окруженные электронами, соседствуют с другими магнитными ядрами, в результате чего эффективное магнитное поле в месте расположения ядра не совпадает по величине с внешним магнитным полем, в которое помещен образец. [30]

Страницы: 1 2 3 4