Эффективное магнитное поле

Cтраница 3

Значительно сильнее, чем рассмотренные микроскопические причины, на ширину резонансной линии влияют внешние причины, создающие неоднородное эффективное магнитное поле внутри ферромагнитного образца. Подобную неоднородность могут вызывать примеси, дислокации, границы между доменами, беспорядочно расположенные магнитные ионы в решетке ферритов, размагничивающие поля, а в поликристаллах - границы между зернами и беспорядочно расположенные направления легкого намагничивания и прочее. [31]

Можно сказать что величина 1ZEZ ( lz LZ / L), с которой этот эффект связан, имеет смысл дополнительного эффективного магнитного поля. Как уже упоминалось выше, такой, L E-канал КДП является независимым от другого, более тривиального канала, связанного с существованием в (12.183) слагаемых с МЭ намагниченностью ME & ТЕ, которые ( как и слагаемые типа ( Н) в (12.183) не выписаны. Фактически вклад от Tkf - канала можно считать лишь частным механизмом более общего LE - канала. [32]

Гамильтониан ( N описывает взаимодействие спина ядра с орбитальным и спиновым моментами электронов, а также контактное взаимодействие Ферми, приводящее к появлению эффективного магнитного поля, которое проявляется в эффекте Мессбауэра. N включает в себя также электростатическое взаимодействие с электрическим квадрупольным моментом ядра; несмотря на то что это взаимодействие вносит лишь небольшое возмущение в собственные функции основного состояния, оно играет важную роль в спектре Мессбауэра, поскольку связано с градиентом электрического поля. [33]

Ферромагнитный резонанс ( электронный магнитный резонанс в ферромагнетиках) представляет собой процесс избирательного поглощения энергии электромагнитного поля на частотах, совпадающих с собственными частотами прецессии магнитных моментов электронной системы во внутреннем эффективном магнитном поле. [34]

Для математической обработки экспериментальных спектров можно применить выражение, (2.17), которое можно написать для первых двух координационных сфер, так как влияние атомов примеси, находящихся в остальных сферах, на величину эффективного магнитного поля мало. [35]

Рассмотрим простейшую модель антиферромагнетика из двух эквивалентных подрешеток. Полное эффективное магнитное поле, действующее на ион каждой подрешетки, складывается из эффективных полей, обусловленных ионами как той же, так и другой подрешетки. [36]

Как упоминалось выше, на магнитный момент электрона действует эффективное магнитное поле, равное векторной сумме внешнего поля и внутреннего поля, жестко связанного с собственной системой координат частицы. Таким образом, величина эффективного магнитного поля зависит от ориентации парамагнитной частицы по отношению к внешнему магнитному полю. [37]

Для систем замещенных гранатов, в которых магнитные моменты додекаэдрической ( с) подрешетки равны нулю, обменное взаимодействие октаэдрической ( а) и тетраэдрической ( d) подрешеток будет приводить к распариванию электронов ионного остова олова, занимающего октаэдрические позиции. Поэтому возникающее на ядрах Sn119 эффективное магнитное поле будет противоположно направлению намагниченности rf - подрешетки и направлению суммарной намагниченности феррита-граната. [38]

Спектры ФМР для двухдоменных частиц Fe при. [39]

При выводе этого соотношения для обеспечения коллинеарности векторов Н0 и Is, когда направление [100] является осью трудного намагничивания, предполагалось, что Я0 2 Кг / Ts. Величина НА 2 Ki / Is характеризует эффективное магнитное поле магнито-кристаллической анизотропии. [40]

Ядро экранируется от внешнего магнитного поля окружающей его электронной оболочкой. Поэтому при изменении состояния электронной оболочки меняется величина эффективного магнитного поля, действующего на данное ядро. [41]

Для завершения картины тонкой структуры в отсутствие внешних полей мы рассмотрим эффект спина электрона. Его влияние в одноэлектронных спектрах обязано взаимодействию магнитного момента электрона с эффективным магнитным полем, возникающим благодаря его движению вокруг ядра. В данном случае, как и во всех исследованиях, связанных со спином электрона, мы должны выбрать в гамильтониане член, который описывает это взаимодействие таким образом, чтобы получить согласие с экспериментом. [42]

Таким образом, относительно ядра процесс релаксации спина можно представить как меняющееся скачками по направлению эффективное магнитное поле; возможно изменение и его величины. [43]

Этот фермент имеет молекулярный вес около 12 000 и содержит всего два атома железа. Так, высокоспиновая конфигурация трехвалентного железа приводит к появлению мессбауэровского спектра, состоящего из шести узких линий. Сверхтонкое расщепление спектра соответствует эффективному магнитному полю на ядре железа от 400 до 600 кэ. Эффективные магнитные поля в этом случае приблизительно в 2 раза меньше. Широкое разнообразие картины мессбауэровского спектра наблюдается в случае высокоспинового иона двухвалентного железа, так как квадрупольное расщепление и - фактор весьма чувствительны к строению внутренней координационной сферы железа. И наконец, низкоспиновая конфигурация Fea имеет сравнительно простой спектр с небольшим уширением линий, вызванным непосредственным воздействием внешнего магнитного поля на ядра железа. [44]

Мессбаузровский спектр закаленного ( а и отпущенного ( б образца углеродистой стали. [45]

Страницы: 1 2 3 4