Дифрагированное поле

Cтраница 2

Анализ полученных выражений для дифрагированного поля позволяет сделать ряд интересных физических выводов. [16]

Остается выразить с помощью формулы (1.4) дифрагированное поле в непосредственной близости от центра сферы сравнения, с которой сравнивают волновую поверхность: это дает возможность определить распределение амплитуд в плоскости изображения. [17]

Дифракция от шара. [18]

Существуют точные и приближенные методы расчета дифрагированного поля. Точные методы состоят в решении дифференциальных уравнений ( 2 - 1 - 10), ( 2 - 1 - 5) с учетом граничных условий; при этом применяется система координат, которая соответствует геометрии тела. [19]

Изложение метода, основанного на разложении дифрагированного поля по дискретной системе собственных функций вспомогательных однородных задач, в которых собственным значением выбрана не частота, а какой-либо другой электродинамический параметр. В дополнении, написанном Аграновичем М. С., строго доказана законность использования таких разложений. [20]

Сделанные выше допущения позволяют при вычислении дифрагированного поля использовать так называемое приближение физической оптики. Это приближение состоит из двух последовательных шагов. На первом шаге предполагается, что в каждой точке освещаемой области 5ОСВ отраженное поле вычисляется так же, как и в случае падения плоской волны по касательной к бесконечной плоскости; при этом поле на теневой стороне поверхности считается равным нулю. [21]

Полное поле вдоль прямой, проходящей через центр цилиндра.| Полное поле в направлении, перпендикулярном к направлению падающей волны. Штрих-пунктир - линии равной единичной амплитуды. [22]

Осцилляции можно качественно объяснить тем, что дифрагированное поле ( волна соскальзывания) огибает цилиндр и складывается с учетом разности фаз с полем, отраженным от освещенной поверхности. [23]

При возбуждении диэлектрического цилиндра некруглого сечения возникающее дифрагированное поле имеет те же общие свойства. Вдали от цилиндра образуется сферическая волна. Дисперсионное уравнение записывается в виде равенства нулю бесконечного детерминанта. Вблизи цилиндра поле состоит из поверхностных и вытекающих волн и дополнительного ( убывающего с z) поля. В наиболее общем случае дополнительное поле и вытекающие волны имеют вблизи критических частот те же свойства, которые перечислены в предыдущем абзаце для одного из типов волн круглого волновода. [24]

Функции, по которым мы будем разлагать дифрагированное поле, не являются в этом методе собственными функциями некоторой простой однородной задачи, а выражаются через такие функции. [25]

Очевидно, интеграл по области тени дает дифрагированное поле, а интеграл по освещенной области дает отраженную волну. [26]

При 2 С О эта функция равна дифрагированному полю на продолжении полуплоскости. [27]

С увеличением частоты периодичность решетки значительно влияет на дифрагированное поле и при х 1 приводит к появлению распространяющихся гармоник. При х 1 модули амплитуд парных волн уже не одинаковы. Неравенство модулей амплитуд парных волн означает пространственную несимметрию дифрагированного поля. Степень этой несимметрии зависит от коэффициента заполнения решетки, параметра несимметрии, частоты и соотношения между шириной лент. [28]

Заметим в заключение, что дипольное слагаемое в дифрагированном поле может быть найдено таким же образом и для диэлектрического цилиндра. [29]

В освещенной области легко оценить вклад интеграла J в дифрагированное поле. [30]

Страницы: 1 2 3 4