Дифрагированное поле

Cтраница 3

С другой стороны, легко показать, что модуль дифрагированного поля в направлении, составляющем угол 6 с нормалью к вОлне ( см. фиг. [31]

Передача энергии нормально упавшей волны в один из боковых каналов ( Н - поляризация, ( р 0. а -. X 1 06. б - Ф 67 5. [32]

Как видно из предыдущего, при Я - / свойства дифрагированного поля существенно зависят от геометрии решетки. Одним из наиболее важных проявлений этой зависимости является возникновение несимметрии вторичного поля, рассеянного несимметричной периодической структурой. Несимметричная решетка вызывает ярко выраженную пространственную несимметрию дифрагированного поля нормально падающей волны, выражающуюся в резком различии уровней энергий, переносимых гармониками с положительными и отрицательными индексами. Количество распространяющихся гармоник ( каналов, по которым передается энергия) и углы их распространения определяются соотношением между длиной волны и периодом структуры. Различие между энергией в отдельных каналах также зависит от х, но в значительной мере определяется параметром несимметрии. Под последним подразумевается некоторая угловая величина ( уголф), характеризующая отклонение элемента решетки от симметричного положения. Степень несимметрии вторичного поля может достигать значительной величины. [33]

Полезно отметить, что, согласно выражению (1.4), максимум дифрагированного поля будет в направлении нормали к волновой поверхности 2 ( это направление соответствует направлению распространения света), а равное нулю поле-в противоположном направлении. Действительно, в обоих случаях Е0угЕ0; в точке Р ]; расположенной в направлении распространения света, мы имеем ( фиг. [34]

Для математического решения задачи рассеяния необходимо вычислить в каждой точке пространства вектор дифрагированного поля; вычитание заданного первичного поля дает рассеянное поле. Обычно используется решение для стационарной гармонической зависимости от времени [235]; оно применяется также для импульсного первичного поля [92, 132, 316, 351], если продолжительность импульса значительно больше протяженности рассеивающего объекта. [35]

При нормальном падении электромагнитной волны на симметричную решетку ( например, одноэлементную) дифрагированное поле симметрично относительно любой плоскости, перпендикулярной плоскости решетки и проходящей через одну из ее осей симметрии. Если начало координат выбрано не на оси симметрии, то комплексные амплитуды парных волн, оставаясь равными по модулю, различаются некоторым фазовым множителем. В противоположность этому в поле дифракции плоской волны на несимметричной решетке, комплексные амплитуды парных волн, вообще говоря, различны. Модули этих амплитуд, как показывает численный анализ, в зависимости от параметров системы могут также оказаться неравными. [36]

При этом соответствующая амплитуда разложения велика и уже один член ряда хорошо описывает дифрагированное поле. [37]

Интегральное уравнение (2.35) получено для поверхностного тока) е ( Р), определяющего дифрагированное поле. [38]

В (18.20) использована геометрия этого конкретного примера: так как индуцированный ток, создающий дифрагированное поле, протекает на плоскости х 0, то поле v ( x, z) - а потому и функция V ( x, z) - симметричны относительно этой плоскости. [39]

КИРХГОФА МЕТОД - приближенный метод решения задач теории дифракции волн, пригодный для отыскания дифрагированного поля при прохождении волн через большие ( в масштабах длины волны 2n / k) отверстия в экранах. [40]

Граничные условия состоят в том, что скачок Ez и / / ф в дифрагированном поле должен компенсировать скачок этих компонент в падающем поле. [41]

Заметим, что оба слагаемых, входящих в дополнительное поле - падающее поле и и дифрагированное поле v - убывают медленнее, как l / z1 / 2, однако старшие члены в их разложении компенсируются. [42]

Выбор аргументов у неизвестных пока функций Ф и Ф соответствует выполнению нулевых начальных условий для дифрагированного поля. Очевидно, что учет в формулах (4.12) слагаемых вида Ь Фп ( 1 г / с) дает при любых Фц ( г / с), не равных тождественно нулю, отличные от нуля поля для любых сколь угодно ранних моментов времени. [43]

Полное поле вдоль оси х, перпендикулярной к направлению падающей волны, показано на рис. 5.7. Дифрагированное поле при сложении с падающим вызывает осцилляции; их период растет по мере удаления от тела. [44]

Рассеянное поле может быть найдено косвенным путем [73]: сначала измеряется падающее поле, затем полное или дифрагированное поле, и в каждой точке первое вычитается из второго. Можно также проводить непосредственное измерение рассеянного поля, применяя различные методы, которые позволяют разделять или выделять из полного поля составляющую рассеянного поля. Определение характеристики рассеивателя упрощается, если измерительная система первоначально калибруется с помощью объекта, у которого эффективную поверхность рассеяния можно вычислить. При другой методике [210, 241, 346, 355] исследуемый объект вращается и рассеянный сигнал выделяется по допплеровскому сдвигу частоты. При работе в импульсном режиме можно получить выделение рассеянного сигнала во времени [241, 284], причем при применении достаточно коротких импульсов ( 2 нсек) измерительная установка может быть сделана компактной. [45]

Страницы: 1 2 3 4