Cтраница 4
Если зафиксировать угол падения ф, то в области х ( 1 sin ф) 1 в спектре дифрагированного поля лишь основная волна будет распространяющейся, остальные гармоники по мере удаления от плоскостей г г, и 2 - г2 затухают. Эта область значений параметра х называется одно-волновой, поскольку лишь основные волны участвуют в переносе энерпп от решетки. Очевидно, что одноволновая область максимальна при нормальном падении дифрагирующей волны ( ( р 0), точки скольжения плюс и минус первых гармоник при этом совпадают. При любом фиксированном значении х ( 1 sin ф) 1 пространственный спектр дифрагированного поля содержит конечное ( четыре и больше для полупрозрачных решеток) число распространяющихся плоских волн и бесконечное число затухающих гармоник. Эту область значений параметра х естественно называть мпоговол-новой. [46]
Полученное выражение для Е ( 1) совпадает с выражением ( 4 - 6 - 7), определяющим напряженность дифрагированного поля при внесении в него проводящего шара. Отсюда следует, что проводящий шар в электростатическом поле формально можно рассматривать как диэлектрический с ej - со. [47]
Поэтому нужно найти такие частные решения уравнений (4.16), которые равны нулю при всех t to; это обеспечит выполнение нулевых начальных условий для дифрагированного поля. [48]
Пусть и - ( г) exp ( - / kj г) - произвольная скалярная составляющая падаюШего пучка с единичной амплитудой, awd ( r) - соответствующая компонента дифрагированного поля. [49]
Однако при / / - поляризации поле, возбуждаемое индуцированным на металле током, имеет тот же порядок, и это пренебрежение приводит к ошибке того же порядка, что и вычисляемое дифрагированное поле. [50]
Скачкообразные сочленения двух прямоугольных волноводов с разными размерами по двум стенкам обладают большим разнообразием свойств, что связано, в частности, с увеличением количества параметров, описывающих геометрию неоднородности, и особенностями модо-вого состава дифрагированного поля, в котором в общем случае присутствуют Епр - и Япр-волны различных номеров. Ими показано, что вследствие близости структуры полей ЯкР - и Яп-волн коэффициенты отражения и прохождения Я пгволны для указанного выше соединения при определенных условиях хорошо совпадают с аналогичными величинами для Яп-волны, дифрагирующей на ступеньке в круглом волноводе. [51]
Найденныеиз (4.21) функции 4i ( - a ( t) / c) и i ( - a ( i) / c ] после своего продолжения в пространство по характеристикам (4.17) определяют главную часть дифрагированного поля. Для ее вычисления можно использовать общие формулы (4.14), но проще учесть, что в принятом приближении вторичное поле является суперпозицией двух крайне простых полей. [52]
Регулярный способ, позволяющий использовать решение статических задач для решения электродинамической задачи дифракции, состоит в том, чтобы вычислить из статики индуцированный ток, или - для диэлектрических тел - индуцированную поляризацию (1.11), а по нему дифрагированное поле во всем пространстве. Я на сфере большого ( р а) радиуса, а затем по ним вычислить вне этой сферы поле, удовлетворяющее волновым уравнениям и условиям излучения. [53]
Функция Eotp во времени изменяется в масштабе длительности ( Т) волны тока и убывает при г - 0 не медленнее, чем г. Это позволяет, во-первых, пренебречь отличием экспоненты (2.36) от единицы, а во-вторых, учесть преобладающую роль полей излучения в возникающем дифрагированном поле. [54]