Cтраница 3
Базисные функции, используемые для построения волновых Функций в нормальных координатах, обычно соответствуют локализованным внутренним колебаниям, например валентные колебания связей и деформации валентных углов. Нормальные колебания могут быть выражены как линейные комбинации смещений, соответствующих этим колебаниям. Как правило, при этом используются массо-взвешенные координаты. [31]
Эти две теории подходят к построению исходной волновой функции совершенно различными путями, а потому отражают разные представления об основном строении молекулы. В методе ВС принимается, что молекула построена из атомов, которые в некоторой степени сохранили свою индивидуальность, несмотря на то, что они участвуют в образовании химической связи. Метод ВС был разработан раньше метода МО. Он дает более наглядное представление о строении молекулы и поэтому его чаще применяют для качественного решения некоторых вопросов. В частности, метод ВС достаточно просто трактует геометрию молекулы. [32]
Группа орбит, использованных при построении волновой функции состояния нулевого порядка в виде определителя, составляет то, что называется электронной конфигурацией состояния. Конфигурация указывается путем записи орбит, как показано в примерах, приведенных в табл 15; значения квантовых чисел т и s обычно не указываются. [33]
Рассела - Саундерса) - схема построения волновых функций атомных состояний, основанная на представлении, что орбитальные моменты атомных электронов складываются в орбитальный момент атома L, а их спиновые моменты - в спин атома S, которые и взаимодействуют между собой. [34]
Функция Эйри играет важную роль при построении квазиклассических волновых функций. В этом приложении дается краткий обзор основных свойств этой функции, а также получены ее асимптотики в различных областях изменения аргумента. Кроме того, мы поговорим о стоксовых и антистоксовых линиях и коснемся так называемого явления Стокса. [35]
Атомные орбитали, естественно, привлекаются и для построения волновых функций молекул в качестве исходного материала, что соответствует обычной точке зрения на молекулу как на частицу, образованную из атомов. [36]
Если произвольный базис, который был выбран для построения 18-электронной волновой функции молекулы фтора, содержит десять атомных орбиталей ( пять от каждого атома), то можно построить десять линейно независимых и ортогональных молекулярных орбиталей. Девять из них, которые мы пока обозначим XiXa X в порядке повышения энергии, необходимы для функции основного состояния типа рассмотренного нами ранее; орбиталь с максимальной энергией Xio отбрасывается. [37]
Если произвольный базис, который был выбран для построения 18-электронной волновой функции молекулы фтора, содержит десять атомных орбиталей ( пять от каждого атома), то можно построить десять линейно независимых и ортогональных молекулярных орбиталей. Девять из них, которые мы пока обозначим XiXz X в порядке повышения энергии, необходимы для функции основного состояния типа рассмотренного нами ранее; орбиталь с максимальной энергией - / io отбрасывается. [38]
Мы рассмотрим некоторый сравнительно трудоемкий по вычислениям способ построения волновых функций ионов, который, тем не менее, является достаточно наглядным. Применяемый нами метод прямой диагонализации позволяет в одной манере получать различные приближения: LS-связь, jj - связь, а также связь промежуточного типа, выбирая различные представления для исходных функций. [39]
Это же явление в дальнейшем встречается н при построении волновых функций возбужденных состояний. Форма записи, выбранная для пар вырожденных функций Ф2, Ф3 и Ф4, Ф5, не является единственной, поскольку для таких вырожденных состояний любая линейная комбинация функций вида ФаФ2 - Ь & Ф3 также служит решением волнового уравнения. [40]
Существенное различие методов ВС и МО заключается в способе построения волновой функции, которая используется в расчете. [41]
Спрашивается: какие следствия можно извлечь из этого принципа при построении волновых функций. [42]
Из примеров, которые мы рассмотрели, должно быть ясно, что построение волновой функции антисимметрично-мультипликативного типа для - электронной системы можно представить в виде трехстадийного процесса. [43]
Из примеров, которые мы рассмотрели, должно быть ясно, что построение волновой функции антисимметрично-мультипликативного типа для ТУ-электронной системы можно представить в виде трехстадийного процесса. [44]
Роль потенциала Vc в формулировке Бракнера-Левинсона была не совсем ясна, так как построение волновой функции из Vc оставалось неопределенным, за исключением случая бесконечных ядер. В работе Бете этот вопрос рассматривается, по крайней мере в принципе, при общей формулировке самосогласованного поля. [45]