Cтраница 1
Электромагнитные потенциалы вводятся следующим образом. [1]
Электромагнитные потенциалы теории Лоренца: скалярный ф и векторный А, также имеют простое четырехмерное истолкование. [2]
Хотя электромагнитные потенциалы входят явно в уравнения Шредингера, Дирака и в другие квантовые уравнения полей и частиц, но изменение их калибровки компенсируется изменением фазы у волновых функций. [3]
Поэтому сами электромагнитные потенциалы не могут входить явно в уравнения Максвелла, содержащие в согласии с этим лишь производные от потенциалов. [4]
Оператор электромагнитного потенциала А - ( Л, iA0) имеет антиэрмитову четвертую составляющую, и среднее значение А4 - гЛ должно быть чисто мнимым. [5]
А - электромагнитный потенциал, р - импульс / - го нуклона, причем / 1, 2 соответственно для протона и нейтрона. [6]
К рассмотрению электромагнитных потенциалов мы и переходим. [7]
Следовательно, запаздывающие электромагнитные потенциалы удовлетворяют условию Лоренца. [8]
Независимо от преобразования электромагнитных потенциалов можно рассматривать конформные преобразования Sih A ifc где А, ( х) - произвольная функция ( о подобных преобразованиях для уравнений Максвелла см. на с. [9]
Мы видели, что электромагнитный потенциал А показывает, каким образом изменяется при переходе из точки в точку форма электронной волны, описывающей одно и то же состояние. Но ведь потенциал А не вполне определен: его можно подвергнуть калибровочному преобразованию. Следовательно, аналогичную неопределенность содержит и форма электронной волны, отвечающей одному и тому же состоянию. Это значит, что когда бог при помощи калибровочного преобразования изменяет величину Л, он изменяет также и форму электронной волны, относящейся к одному и тому же состоянию. [10]
А физически - это электромагнитный потенциал. AA dx A2dx %, где функции А и А % не вещественные, а чисто мнимые. [11]
Если, напротив, электромагнитные потенциалы зависят от времени, то этот общий случай требует дальнейшего исследования. [12]
Отождествление производной фазы с электромагнитным потенциалом, выражаемое равенством (20.10), должно приводить к существованию некоторых наблюдаемых эффектов, значение которых для квантовомеханического представления о взаимодействии впервые было осознано Аароновым и Бомом и которые должны поразить любого физика, воспитанного на классической электродинамике. Если, например, когерентный пучок электронов разделяется на две части, огибающие соленоид, то наблюдаемая за соленоидом интерференционная картина будет непрерывно сдвигаться, если непрерывно менять поток F через соленоид. [13]
Лоренца (5.1.47), обобщенное на электромагнитный потенциал. [14]
Такой же неопределенностью страдает и электромагнитный потенциал. Выше подчеркивалось, что допустимы преобразования потенциала, оставляющие в каждой точке неизменными наблюдаемые величины - напряженности электромагнитного поля. Именно потому, что между величиной А и электромагнитным потенциалом имеется указанное сходство, Вейль использовал деформацию масштаба как средство геометрического представления электромагнитного поля. [15]