Cтраница 2
Рассмотрим решение этой системы методом электромагнитных потенциалов. [16]
Тем не менее обойтись совсем без электромагнитных потенциалов было бы весьма неудобно, в частности, нельзя было бы ввести функцию Лагранжа. Покажем, что она удовлетворяет условию, наложенному на потенциалы. [17]
Ниже нам не придется больше пользоваться электромагнитным потенциалом р, так что обозначение гравитационного потенциала той же бук вой не может привести к недоразумению. [18]
Ниже нам не придется больше пользоваться электромагнитным потенциалом f, гак что обозначение гравитационного потенциала той же буквой не может привести к недоразумению. [19]
В самом деле, примем, что электромагнитный потенциал в точке Р известен. [20]
Заметим, что несмотря на явное включение электромагнитных потенциалов в лагранжиан, уравнения поля, как и требуется, являются инвариантными относительно преобразований калибровки. [21]
Поэтому заряд сохраняется только в том случае, если электромагнитный потенциал ( индекс 3) взаимодействует с положительно заряженным мезоном. [22]
В окончательной стационарной области можно выбрать такую калибровку, что электромагнитный потенциал А а будет там стационарен, а на J обратится в нуль. [23]
Геометризованным напр яженностям электромагнитного поля / ap X Fap сопоставляются геометризованные электромагнитные потенциалы аа ( 6rly / 2 / c2) Ла, являющиеся безразмерными. [24]
Во многих случаях оказывается удобным введение некоторых вспомогательных функций, называемых электромагнитными потенциалами, через которые определенным образом выражается электромагнитное поле. [25]
Схема Ми оказалась порочной, так как в его уравнения явно входили электромагнитные потенциалы, и поэтому вся теория не удовлетворяла требованию калибровочной инвариантности. Все же следует отметить, что идея построения новой обобщенной электродинамики путем использования различных инвариантов поля оказалась весьма плодотворной и была, в частности, использована при построении общей теории относительности. Кроме того, у Ми мы вновь находим ясную формулировку идеи унитарной теории поля, в которой характеристики заряжещюй частицы должны были получаться из описания пола. [26]
Из ковариантной записи уравнения ( 58 4) следует, что наличие электромагнитных потенциалов не нарушает инвариантности уравнения но отношению к преобразованиям Лоренца. [27]
ЭХ / Эхр, входящего в соответствии с данными опыта в компоненты электромагнитных потенциалов, с калибровочным множителем ех, который требуется классической геометрией. [28]
Реально не так просто выбрать структуру функции распределения вида (1.10), которая связана с электромагнитными потенциалами и позволяет провести редукцию исходной системы к более простой. [29]
Таким образом, решение уравнений Максвелла для однородной среды сводится к решению уравнений Даламбера для электромагнитных потенциалов Л и ф по заданному распределению токов проводимости и зарядов. [30]