Cтраница 3
Обобщенный 4-импульс (6.58) опять не равен обычному количеству движения и отличается от него дополнительным членом, содержащим электромагнитный потенциал. [31]
Он показал, что величина М, названная нами потенциалом одного контура на другом, совпадает с электромагнитным потенциалом одного контура на другом, который мы уже изучали в связи с формулой Ампера. [32]
Вид преобразований ( 14), аналогичных градиентным преобразованиям, наводит на мысль об отождествлении YJS с электромагнитным потенциалом ср с точностью до некоторого множителя. [33]
Разные наборы Ец ( 5), соответствующие разным функциям f ( x2), эквивалентны различным калибровкам электромагнитных потенциалов, поэтому во всех расчетах удобно сохранять функцию f ( x2) произвольной, чтобы подчеркнуть калибровочную инвариантность описания. [34]
Однако происходящее при этом изменение фаз твисторов приводит ( в пространственно-временной интерпретации) к появлению связности на М, индуцированной электромагнитным потенциалом. Оказывается, эта связность соответствует тому же электромагнитному полю ( или волновой функции), которое получается контурным интегрированием, но теперь мы можем считать, что она описывает фотон в активной функции, поскольку описание в твисторном пространстве включает в себя форму взаимодействия фотона. [35]
В § 102 уже было отмечено, что гейзенберговские - операторы ( в противоположность - операторам в представлении взаимодействия) меняются в результате калибровочного преобразования электромагнитных потенциалов. Вместе с ними оказывается калибровочно-неинвариантным также и точный электронный пропагатор Q. [36]
В этих попытках результат, естественно, содержал элемент произвола, так как среди 4 компонент уравнения (4.9.1) независимыми являются лишь 3, а определению подлежат 4 компоненты электромагнитного потенциала Ац. К тому же выражения для А полученные указанными авторами, отличаются неестественностью и громоздкостью, а путь их рассуждений - чрезмерной сложностью. [37]
В электродинамике gauge ( калибровка) - это фазовый множитель, на который умножается амплитуда заряженного поля ( или волновая функция заряженной частицы) и градиент которой добавляется к электромагнитному потенциалу. [38]
Мы не имеем права пользоваться уравнениями электромагнетизма в форме Даламбера, где отброшена дивергенция 4-потенциала, поскольку, как мы уже говорили, в нашей теорий с самого начала утрачена возможность калибровки электромагнитного потенциала - он однозначно определяется распределением фермионного поля г э в пространстве и времени. Следующие отсюда уравнения довольно громоздки, и мы не будем их здесь приводить, хотя вывод их весьма прост. [39]
Тот факт, что в теории тяготения в отличие от электродинамики мы имеем притяжение между частицами, а не отталкивание, объясняется тем, что потенциал h00 удовлетворяет перестановочному соотношению, в котором знак другой, нежели в аналогичном перестановочном соотношении для скалярного электромагнитного потенциала. [40]
К - скалярная кривизна, или инвариант тензора Римана, единственный инвариант, который можно образовать исключительно из потенциалов g и первых и вторых производных его по координатам, a L - электромагнитная часть мировой функции, которую в дальнейшем надлежит отождествить с лагранжианом теории Ми и которая зависит только от g, электромагнитного потенциала qs и первой производной 6т него. [41]
Использование экспериментальных аналогий ( моделей) 1 является одним из самых мощных методов исследований явлений переноса, которые описываются формально такими же аналитическими уравнениями, как и процессы, протекающие в моделях. Например, идеальные гравитационные электрические, электромагнитные потенциалы являются аналогами друг друга, поскольку каждый удовлетворяет уравнению Лапласа. [42]
Подчеркнем, что здесь идет речь именно о гейзенберговских t раторах. В представлении взаимодействия калибровочное преобразование электромагнитных потенциалов вообще не затрагивает - операторов. [43]
Подчеркнем, что здесь идет речь именно о гейзенберговских - операторах. В представлении взаимодействия калибровочное преобразование электромагнитных потенциалов вообще не затрагивает - операторов. [44]
Приводимый вывод основных уравнений теории длинных линий сделан Кирхгофом еще до создания теории Максвелла и не является строгим, так как емкость С0 и самоиндукция Z0 на единицу длины, строго говоря, условны: имеет смысл лишь емкость С и самоиндукция L всего провода. Кроме того, переменный во времени электромагнитный потенциал ср ( х, t) нельзя отождествлять с электростатическим потенциалом. [45]