Отраженный поток

Cтраница 3

Однако нет оснований предполагать, что / и / к / и отраженный поток молекул имеет невозмущенное максвеллов-ское распределение по скоростям. Эти предположения оправдываются лишь отсутствием фундаментальных знаний о процессах, происходящих на межфазных поверхностях, а также необходимостью упрощения расчетных формул. [31]

Схема, показывающая основные элементы гониофотометра с ограниченным диапазоном перемещения источника и фотометра. [32]

Упрощенный гониофотометр может дать полную гониофотометрическую информацию для образцов с симметричным распределением отраженного потока, таких, как накраски, бумага, пластмассы. Образцы текстиля, как правило, не обладают удовлетворительной симметрией. [33]

Коэффициент диффузного отражения pd, Rd - величина, определяемая отношением диффузно отраженного потока излучения к падающему потоку излучения. [34]

Таким образом, мы увидели, как возникает математическая взаимосвязь между уравнениями прямых и отраженных потоков и уравнениями потоков внутри трубки. Как показано в работе [11], эту взаимосвязь можно рассматривать с различных математических точек зрения. Например, для линейных систем можно считать, что уравнения потоков внутри трубки играют роль уравнений Эйлера для некоторой вариационной задачи с квадратичным критерием качества. Изложенный метод приложим также к задачам исследования нестационарных и других процессов переноса. [35]

Из формулы (6.125) следует, что при малых углах е и е величина отраженного потока не зависит от величины самих углов е и е и определяется только величинами показателей преломления. Тем не менее при переходе к значительным углам е и е наблюдается известный рост величины отраженного потока. [36]

Это объясняется тем, что при указанном изменении параметров уменьшается величина радиуса кривизны отраженного потока необходимая для его отвода в атмосферный канал. [37]

Зависимость ( 7 - 28) дает возможность находить радиус площадки, от которой отраженный поток попадает в объектив. Это означает, что идеальная зеркальная сфера радиуса R эквивалентна по отражательной способности плоскому круглому - зеркалу диаметром 2 / г. В табл. 7 - 3 приведены сравнительные данные о размерах сферы и отражающей площади при различных удалениях. [38]

Схема OK с бессеточным резонатором. [39]

Поток при выходе из резонатора превращается в расходящийся, что порождает проблему качественной фокусировки отраженного потока. Для решения ее усиливают искривление эквипотенциален электростатического поля отражателя ( уменьшают отношение DIH) и увеличивают диаметр зазора со стороны отражателя, сохраняя постоянным его диаметр со стороны катода. При этом электронный поток встречает разное распределение ВЧ поля в объеме взаимодействия при прямом и обратном прохождении зазора. В результате скоростная модуляция прямого потока ослабляется, а эффект группирования отдельных радиальных слоев отраженного потока сильно зависит от радиуса слоя. [40]

Здесь Р0 - средняя мощность потока; е и М - средние по сечению отраженного потока амплитуда модуляции и коэффициент взаимодействия в плоскости зазора. [41]

В этом случае не возникает противодавления ( отсутствует эффект внутренней обратной связи), так как отраженный поток направляется непосредственно в атмосферный канал, не искривляясь. [42]

Структура рабочего светового потока. [43]

Экспериментальные исследования показали [1 ], что поток Ф2 содержит две составляющие ( рис. 8.5): отраженный поток Фотр, интенсивность которого постоянна, и поток Фпр, прошедший через ленту и отразившийся от ее подложки. Интенсивность потока Фпр зависит от концентрации определяемого компонента. [44]

Если лучистыми потоками обмениваются тела, обладающие значительными коэффициентами поглощения, то оказывается возможным пренебречь вторичными поглощениями отраженных потоков и получить выражение для результирующего лучистого теплообмена между произвольно расположенными в пространстве телами. Расстояние между площадками г зависит от выбора взаимного расположения площадок dF и dF2 и, следовательно, является величиной переменной. [45]

Страницы: 1 2 3 4