Cтраница 3
Im A ( я-р-яэп) и пик вперед в сечении процесса ур - - п п, которые могут быть обусловлены разрезами, дают вклад в правила сумм при конечных энергиях, усредненные по s - канальным резонан-сам, то эти резонансы должны быть дуальны сумме R R g P, а не просто - полюсу. [31]
Это предположение может быть полезным, так как диагональный, усредненный по спину матричный элемент 6 известен: р ( бцл j р ( l / M) p ipv - Непосредственное следствие такого предположения состоит в том, что в правила сумм (4.27) и (4.34) дают вклад только изотопические скаляры, так как 6 - изоска-ляр. Другими словами, интеграл от ( F % - F %) должен равняться нулю. В то же время, как легко видеть из (4.24) и ( 4 - 25), в кварковой модели С ц содержит и изоскалярную, и изовекторную часть. [32]
Это соотношение является полезным для проверки теоретически рассчитанных уровней и правильности отнесения наблюденных уровней. Правила сумм чрезвычайно полезны при определении вращательных постоянных из наблюденных уровней энергии. Они выполняются совершенно строго, точно так же как и уравнения ( 1 60), поскольку асимметричный волчок является жестким. [33]
Утверждение автора не совсем правильно. Правила сумм квадратов t - постоянных для блоков симметрии, содержгщих вращения, независимо от способа их вывода выражаются через моменты инерции. [34]
Идея о том, что физические резонансы интегрально отвечают кварковому сечению, возникла до развития КХД; ее называли гипотезой дуальности - резонансы дуальны кварковому континууму. Правила сумм типа (16.14) и (16.21) в КХД придают дуальности точный смысл, определяя весовую функцию в интегральном соотношении; КХД позволяет также вычислять поправки к дуальности. [35]
При обсуждении формулы (4.13) мы отмечали, что безразмерная сила осциллятора изменяется пропорционально степени ковалентности для кристаллов изоэлектронного ряда и дает дополнительный множитель W ( l / 22 V32) 1 / 2 в выражении для диэлектрической восприимчивости. Из правила сумм следует, что сила осциллятора не может обратиться в нуль, и тем не менее она не дает большого вклада в диэлектрическую восприимчивость, так как сдвигается в область более высоких энергий. [36]
Показано, что в рамках дифференциального по заряду метода уравнение для функции Поста и граничные условия к нему сохраняют свой обычный вид при наличии связанных состояний. Получены правила сумм, являющиеся обобщением теоремы Левинсона. [37]
Большее значение имеет, однако, то, что эксперимент указывает на масштабную инвариантность разности структурных функций для протона и нейтрона. Поэтому нужно пересмотреть правила сумм при конечных энергиях. [38]
Это оказывается практически осуществимым только в некоторых довольно редких случаях, когда интегралы (23.1) удается связать с наблюдаемыми величинами, о которых имеются экспериментальные данные. При этом возникают правила сумм, многие из которых уже были открыты с помощью партон-ной модели. [39]
Для относительных интенсивностей переходов ySL - y SL имеет место то же правило, что и в дипольном случае. Это опять следует з правила сумм для W коэффициентов. [40]
Так как даже в случае обмена одной траекторией в (7.2.14) имеются два параметра при каждом данном значении t: a. G ( t) m правила сумм не имеют единственного решения. [41]
Дублеты и комбинации с 5-термами являются единственными мультипле-тами, силд которых полностью определяется только правилом сумм. Однако экспериментально найдено, что правила сумм справедливы в общем случае. Прежде чем были получены полные формулы, Зоммерфельд и Гейзенберг 3) нашли при помощи принципа соответствия их - важную качественную характеристику, именно, что наиболее интенсивными линиями являются те, в которых изменение J равно изменению L. Эти линии были названы главными линиями мультиалета. Среди главных линий наиболее интенсивной является та, у которой начальный уровень имеет наибольшее J, причем сила их убывает с убыванием J. Для тех мультиплетов, в которых L изменяется, спутники могут быть подразделены на спутники первого порядка, для которых J не изменпется, и второго порядка, в которых J изменяется противоположно изменению L. [42]
Коммутаторы пространственных компонент не используются при выводе тождеств Уорда и низкоэнергетических теорем и существенны только при выводе высокоэнергетических правил сумм. Таким образом, сейчас было показано, что ненадежны именно правила сумм. [43]
Как мы увидим дальше, комбинаторные задачи бы вают самых разных видов. Но большинство задач решается с помощью двух основных правил - правила суммы и правила произведения. [44]
Ввиду трудностей, которые, как мы видели, существуют при точном расчете корреляционных функций Ван Хова, до сих пор значительную роль в теории играют определенные правила сумм. Оказывается, приближение формы свертывания ( 217) не дает возможности без нарушений использовать правила сумм, поэтому применять подобное приближение надо осторожно. [45]