Cтраница 2
Как показал Прагер [: 19 ], можно построить решение, являющееся комбинацией решений Прандтля и Хилла. [16]
Хилл и Прагер 1) в своих книгах предлагают несколько измененную картину линий скольжения при вдавливании длинного штампа в полубесконечное тело, описывающую границу раздела между пластической и жесткой зонами под вполне гладким ( лишенным трения) штампом. [17]
Теория пластичности Прагера учитывает упрочнение материала в области АВ. [18]
Исследования Хилла, Прагера, Койтера, Друккера и др. показали, что теория пластического потенциала, в том числе и обобщенная, позволяет сформулировать определенные теоремы единственности, а также установить интегральные вариационные принципы. [19]
Соотношения Хандельмана - Прагера определяют вполне конкретную и простую модель упруго-пластической среды с упрочнением. В 1951 г. Д. Ч. Драккер сформулировал постулат, вследствие которого тензор скорости остаточной деформации должен быть связан с функцией нагружения градиентальным соотношением вида (1.2) в широком классе случаев. [20]
Метод, предложенный Прагером ( Prager), разработан им в первую очередь для определения перемещений в пространственных фермах и дает удобное построение для получения скалярного произведения двух векторов. Для вектора Р, заданного его компонентами X, У, Z, Прагер дает два метода изображения. Вектор Р ставится в однозначное соответствие с отрезном, перпендикулярным к плоскости картины, имеющим проекции X - О, у о, Z Z и моменты по отношению к координатным осям Мх Х - с, My - Y - c Mz - О, где с - произвольно выбранная длина, являющаяся масштабом построения. [21]
В сборнике под редакцией Прагера [241] помещены исследования о влиянии циклических температурных воздействий на прочность конструкций. [22]
Рассмотрим теперь, следуя Прагеру [11], еще некоторые тензоры напряжений, связывая их с недеформиро-ванйым состоянием. [23]
Эта теория первоначально предложена Прагером. Если изучить ее следствия в некоторых подпространствах пространства напряжений, то, как указывали Шилдс и Циглер [7], обнаруживаются некоторые противоречия. [24]
Гейрингер ( Geiringer) и Прагер ( 1934 г.) считают, что условие текучести Сен-Венана в некоторых случаях, например для начинающегося течения малоуглеродистой стали, дает наилучшее описание процесса, и только при развитом пластическом течении от него следует отказаться. Однако я полагаю, что с теоретической точки зрения ясно, что условие текучести Мизеса-Генки много лучше условия текучести Сен-Венана. [25]
Полученное равенство известно как тождество Прагера - Сингха и полезно для оценок приближенных решений. [26]
В работах А.А.Ильюшина [71] и Прагера [202] рассматривались только вязкоплас-тические жидкости, однако их результаты справедливы для произвольных нелинейно-вязких сред. При этом достаточно заметить, что с рассматриваемой в теории фильтрации точностью поле микро скоростей в поровом пространстве однозначно определяется скоростью фильтрации в данной точке, равно как и суммарная плотность диссипативного потенциала. [27]
Таким образом, новая теория Прагера не содержит новых экспериментально определяемых функций, которые бы характеризовали особенности сложного нагр ужения. [28]
Функции Крылова и Гогенемзер - Прагера преобразуем в функции от действительного аргумента 0, используя разложение их в ряд Тейлора по параметру v, который предполагаем малым. [29]
Дальнейшее развитие метода Гогенэмзера и Прагера дано в работе Н. В. Григорьева [11 ], показавшего, что консоль с гребным винтом можно рассматривать как один из пролетов со специфическими граничными условиями, включая его в расчет по общей схеме. Однако это своеобразие граничных условий вынуждает при проведении расчета принимать за начальный пролет консоль с гребным винтом; обычно же в системах судовых валопроводов именно этот и соседний с ним участок, как правило, играют определяющую роль в отношении первой частоты свободных колебаний. Это обстоятельство приводит к требованию большой точности расчета на всех пролетах валопровода, которое трудновыполнимо на практике. [30]