Неприводимое представление - группа
Cтраница 1
Неприводимые представления группы SU9 могут быть построены с помощью тензорного метода, который использовался ранее в случае 5t / 2 и 5i / 8 - Однако в группе SU6 изотропными тензорами служат б5 и два антисимметричных тензора шестого ранга гАВСОЕР и & ABCDEF - Как и в случае унитарной симметрии, представления группы 5 Ue с целочисленными зарядом Q и гиперзарядом У описываются функциями, преобразующимися как произведение Зл кварков ( п - целое число) и любого числа пар кварк - антикварк. [1]
Неприводимое представление группы о выделяется уравнениями Вейля. [2]
Неприводимые представления группы jP выделяются уравнением Дирака, к чему мы вернемся ниже. [3]
Неприводимые представления групп - симметрии принято классифицировать следующим образом. Представления с размерностью 1 ( так называемые невырожденные представления) обозначают символами А и В, причем А обозначаются представления, симметричные, а В - - антисимметричные по отношению к вращению вокруг оси симметрии. Неприводимые представления групп симметрии более высокой степени вырождения не существуют. [4]
 |
Соотношение между диаграммой Вейля и диаграммой Гельфанда. [5] |
Неприводимое представление группы U ( n) однозначно определяется первой строкой диаграммы Гельфанда, которая указывает максимальный вес данного неприводимого представления. [6]
 |
Зонная структура почти свободных электронов в кристалле типа алмаза в схеме. [7] |
Неприводимые представления группы X и их характеры приведены в табл. 2.15. Волновые функции в точке X с k ( 2тг / а) ( Ы, 0, 0) дважды вырождены в модели почти свободных электронов. [8]
Неприводимые представления группы SU ( rc) класса 1 относительно SU ( n - 1) / J Изв. [9]
Сравним неприводимые представления групп Та и Ол в точке X, например. [10]
Тогда неприводимое представление группы G, соответствующее орбите ЙСл. Из этих результатов вытекают два следствия: если неприводимые представления Т [ соответствуют орбитам Q -, ii, 2, то тензорное произведение Ti Tz разлагается на неприводимые компоненты, соответствующие тем орбитам Q, к-рые лежат в арпфметич. G в пространстве функций на G / Я разлагается на неприводимые компоненты, соответствующие тем орбитам ficg, для к-рых образ p ( Q) ci содержит нуль. [11]
Каждое неприводимое представление группы G А X В изоморфно тензорному произведению некоторого неприводимого представления группы А и некоторого неприводимого представления группы В. [12]
Каждое неприводимое представление группы G на векторном пространстве над GF pm) реализуется при помощи такого процесса ограничения. [13]
Обозначим символически неприводимые представления группы симметрии данной физической системы, осуществляемые функциями ф а) и ty посредством Da и DP. Так, если / - истинный скаляр, то ее оператор f инвариантен по ОТЕЮШСНИЮ ко всем преобразованиям симметрии, так что D / - единичное представление. То же самое относится к псевдоскалярной величине, если группа содержит только оси симметрии; если же группа содержит также и отражения, то D / - одномерное, но неединичное представление. Если / - векторная величина, то Df - представление, осуществляемое тремя преобразующимися друг через друга компонентами вектора; это представление, вообще говоря, различно для полярных и аксиальных векторов. [14]
Среди неприводимых представлений группы всегда имеется одномерное представление, осуществляемое базисной функцией, инвариантной по отношению ко всем операциям группы. [15]
Страницы: 1 2 3 4